纳秒激光诱导C_(60)分子碎裂中轻碎片离子C_n~+(n<30)的产生机理研究

采用飞行时间质谱计测量了纳秒激光诱导C60分子碎裂中轻碎片离子Cn+(n≤11)的初始平均动能,结果显示轻碎片离子具有相同的初始平均动能(约为0.34 eV),并且该动能在一定范围内不随激光通量的变化而明显改变.结合前人的实验结果,对纳秒激光诱导C60分子碎裂中轻碎片离子Cn+(n<30)的主要产生模式作了新的阐述,即C60分子级联发射15个C2分子和一个电子形成自身不稳定的C3+0离子,在皮秒时间尺度内C3+0离子的笼形结构塌陷,进而轻碎片离子产生.

GeV能量的Fe离子在C_(60)薄膜中的辐照效应研究

利用傅立叶转换红外光谱和Raman谱仪分析了0.98GeV的Fe离子在电子能损Se为3.5keV/nm时,不同辐照剂量(5×1010—8×1013ions/cm2)下,在C60薄膜中引起的辐照损伤效应。分析表明,Fe离子辐照引起了C60分子的聚合与损伤。在辐照剂量达到一中间值1×1012ions/cm2,C60分子的损伤得到部分恢复,归因于电子激发引起的退火效应。通过对Raman数据的拟合分析,演绎出Fe离子辐照在C60材料中形成的潜径迹截面或引起损伤的截面约为1.32×10-14cm2。

C_(60)薄膜在快重离子辐照下的结构稳定性研究

用傅立叶变换红外光谱、X射线衍射谱、X射线光电子谱和拉曼散射技术分析了能量为GeV量级的S、Fe、Xe、和U离子,以及120keV的H离子在室温下辐照多层堆积C60薄膜的结构稳定性,即快重离子在C60薄膜中由高密度电子激发引起的效应,主要包括C60分子的聚合、分子结构的损伤、新的高温-高压相的形成和晶态向非晶态的转变。

1.23GeV Fe离子在C_(60)薄膜中形成潜径迹的Raman谱分析

用能量为1.23GeV的快Fe离子辐照了多层堆叠的C60薄膜。用Raman散射技术分析了快Fe离子在C60薄膜中由强电子激发引起的效应,主要包括辐照引起C60分子的聚合及其高温、高压相(HTHP)的形成,和在髙电子能损下C60晶体点阵位置上的C60分子向非晶碳的转变。由此演绎出了快Fe离子在C60薄膜中的损伤截面或潜径迹截面σ和潜径迹的半径Re,及其随沉积在电子系统中的能量密度的变化而变化的规律。

Ar~+和He~+离子与C_(60)碰撞后富勒希离子的激发机制

C60 在与重离子作用下的激发机制与入射离子能量、质量及电荷态有关。核阻止主要出现在低能重离子与C60 的碰撞中 ;而高能轻离子作用下 ,电子阻止迅速增强 ,成为主要的激发方式。本文中直接观察到由弹性碰撞引起的C+ 峰 ,及其丰度依赖于入射离子的质量。同时我们还发现电子阻止随入射离子能量 (7～ 2 0keV)增大相应增加 ,这与绝热量子分子动力学计算的结果一致。

60 MeV/u~(18)O离子同天然铀反应钡同位素截面的测定

通过60MeV/u18O离子照射天然铀靶产生Ba放射性同位素,使用BaCl2沉淀法从大量铀和其它反应产物混合物中分离出Ba.通过离线γ谱学方法测量了Ba样品的γ射线单谱,根据Ba同位素特征γ射线峰的强度及其它相关数据计算了Ba同位素的生成截面.发现在厚铀靶的情况下,缺中子Ba同位素仍有较高的截面.

快重离子辐照C_(60)薄膜的强电子激发效应研究

利用能量为 2 0GeV的13 6Xe和 2 7GeV的2 3 8U离子对C60 薄膜进行了辐照 ,并用傅立叶变换红外光谱、X射线衍射谱和拉曼散射技术分析了辐照过的C60 样品 ,在傅立叶变换红外光谱上 ,首次观察到一个位于 6 70cm-1处的 ,表征未知结构的新峰 ,研究了其强度随电子能损和辐照剂量的变化规律 .分析结果表明 ,电子能量转移主导了C60 薄膜的损伤过程 ;而损伤的部分恢复是由强电子激发的退火效应引起的 ;另外 ,离子的速度在损伤的建立过程中也起了一定的作用

Pollen record from red clay sequence in the central Loess Plateau between 8.10 and 2.60 Ma

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重离子~(12)C对~(60)Coγ射线诱发人染色体畸变效应的比较研究

目的　重离子和高剂量率6 0 Coγ射线照射离体人血建立染色体畸变的剂量 效应曲线 ;比较重离子1 2 C照射与6 0 Coγ射线照射诱发染色体畸变的相对生物效能。方法　重离子1 2 C和6 0 Coγ射线照射离体人血 ,吸收剂量率为 3Gy min ,吸收剂量为 1 0～ 8 0Gy。主要记录染色体型畸变的非稳定性畸变 ,对双着丝粒体和着丝粒环做曲线拟合 ,并检验回归系数的显著性和曲线的拟合度。结果　重离子1 2 C和6 0 Coγ射线照射离体血诱发的染色体畸变 (双 +环 ) ,在 0～ 8Gy范围内 ,呈良好的剂量 效应关系。1 2 C离子诱发染色体畸变的RBE值是不恒定的 ,它随吸收剂量增加而减少 ,在 0 3～ 8 0Gy范围内 ,RBE值 (Dγ Dc)从 2 6 2到 1 0 0 ,平均 1 5 8。结论　1 2 C离子对6 0 Coγ射线照射诱发染色体畸变 ,在照射剂量较低时 ,有较高的生物效应。

重离子~(12)C~(6+)对~(60)Coγ射线诱发淋巴细胞微核效应的比较研究

目的　比较重离子束1 2 C6+对60 Coγ射线照射人离体血诱发淋巴细胞微核的效应。方法　用60 Coγ射线和地面加速器产生的重离子1 2 C6+(平均LET为 36 70keV μm) ,不同剂量照射离体人血 ,用CB微核法观察双核淋巴细胞的微核 ,计算重离子束1 2 C6+对60 Coγ射线的相对生物效能。结果　在 0～ 6Gy剂量范围内 ,重离子束1 2 C6+对60 Coγ射线的相对生物效能在 4 1 9～ 1 78之间 ,平均为 2 56。结论　重离子束1 2 C6+比60 Coγ射线有更高的生物效应

荷能离子在C_(60)薄膜中引起的辐照效应

用 Raman散射和 XPS技术分析了能量为几百 ke V到几百 Me V的多种离子在 C60 薄膜中引起的辐照效应 .分析结果表明 ,在低能重离子辐照的 C60 薄膜中 ,其晶态向非晶态的转变过程是由核碰撞主导的 .在快离子 (1 2 0 ke V的 H离子和 1 71 .2 Me V的 S离子 )辐照的情况下 ,电子能损起主导作用 .发现在 H离子辐照过程中 ,电子能损有明显的退火效应 ,致使 C60 由晶态向非晶态转变的过程中 ,经历了一个石墨化的中间过程 ;而在 S离子辐照的情况下 ,电子能损的破坏作用超过了退火效应 ,因此 ,在 C60 由晶态向非晶态转变的过程中 ,无石墨化的中间过程

低能离子在C_(60)薄膜中引起的辐照效应

用 Ｒａｍａｎ（拉曼）散射技术分析了 １２０ｋｅＶ的 Ｈ， Ａｒ和 Ｆｅ离子在 Ｃ６０薄膜中引起的辐照效应，主要指由晶态向非晶态的转变．分析结果表明，在Ｆｅ和Ａｒ离子辐照的Ｃ６０薄膜中，核碰撞主导了由晶态向非晶态的转变过程．而在Ｈ离子辐照的情况下，电子能损起主导作用，并发现在Ｈ离子辐照过程中，电子能损有明显的退火效应，致使由晶态向非晶态转变的过程中，经历了一个石墨化的中间过程。

Kinetic energies of C-n(+) (n <= 58) fragment ions produced by nanosecond laser impact on C-60

Laser-induced fragmentation of C-60 has been studied using a time-of-flight mass spectrometric technique. The average kinetic energies of fragment ions C-n(+) (n <= 58) have been extracted from the measured full width at half maximum (FWHM) of ion beam profiles. The primary formation mechanism of small fragment ion C-n(+) (n < 30) is assumed to be a two-step fragmentation process: C60 sequential decay to unstable C-30(+) ion and the binary fission of C-30(+). Considering a second photo absorption process in the later part of laser pulse duration, good agreement is achieved between experiment and theoretical description of photoion formation. (C) 2009 Elsevier B. V. All rights reserved.