~(140)Tb和~(141)Dy的β缓发质子衰变以及~(143)Dy的自旋宇称

利用40Ca+106Cd融合蒸发反应产生了近质子滴线核140Tb和141Dy,配合氦喷嘴带传输系统采用“质子-γ”符合方法观测了它们的β缓发质子衰变,其中包括半衰期、质子能谱和衰变到第二代子核不同低位态的分支比．通过统计理论拟合提取了140Tb和141Dy的基态自旋宇称分别为7±和9／2±．另一方面,用Woods-Saxon Strutinsky方法计算了这两种核限制组态的势能面,由此得到140Tb和141Dy的基态自旋宇称分别为7+和9／2-．此外用同一方法还计算了143Dy的核势能面,从中看出143Dy存在有自旋宇称为1／2+的基态和一个激发能为198keV的11／2-的同质异能态．该结果与2003年Eur．Phys．J． A16:347-351中的143Dy衰变实验数据相符．

Effect of dead carbon on the C-14 dating of the speleothem

IEECAS SKLLQG

洞穴次生碳酸盐中“死碳”对~(14)C法测年的影响

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~(141)Nd激发态的在束γ谱学研究

通过1 3 0 Te(1 6O ,5nγ) 1 4 1 Nd反应布居了1 4 1 Nd的高自旋态能级 .对反应产生的在束γ射线进行了γ射线单谱和γ -γ符合测量 .建立了激发能达 76 1 4 .5keV的1 4 1 Nd能级纲图 ,新发现了 1 2条γ射线和 1 5个能级 .基于实验测量的γ跃迁各向异性 ,建议了1 4 1 Nd部分能级的自旋值 .用一个h1 1 2 价中子空穴与1 4 2 Nd核芯晕态的耦合可以定性地解释1 4 1 Nd的能级结构

~(141)Nd中的粒子-核芯耦合

通过~(130)Te(~(16)O,5nγ)~(141)Nd反应研究了~(141)Nd的高自旋态。建立了激发能达7614.5keV的~(141)Nd能级纲图,新发现了12条γ射线和15个能级。用粒子-振子模型和半经验壳模型分别计算了~(141)Nd的集体和单粒子激发的能级位置。根据计算的能级位置以及实验测量得到的γ跃迁强度和多极性信息,讨论了~(141)Nd激发态的能级结构。

15.14 MeV/u ~(136)Xe离子引起的单粒子效应(英文)

研究了 1 5.1 4MeV/u136 　Xe离子在不同批次的 3 2k× 8bits静态存储器中所引起的单粒子效应 .获得了单粒子翻转和单粒子闭锁截面与入射角度的依赖关系 .将单粒子效应截面与灵敏区中沉积的能量相联系 ,而不是线性能量转移(LET)值 .估计了灵敏体积的深度和死层的厚度 .

28.7MeV/u的~(14,16,18)O+~(7,9)Be反应中的同位素分布研究

用同位旋相关的Boltzmann Langevin方程研究了在入射能量为2 8 7MeV/u下 ,不同弹核 14O ,16 O和 18O轰击不同靶核 7Be和 9Be的反应 ,计算了生成碎片的产生截面 ,发现用丰中子 (缺中子 )炮弹或丰中子 (缺中子 )靶进行反应 ,所得到的产物均有丰中子 (缺中子 )的碎片出现 .同位素分布宽度和峰位与入射体系密切相关 ,产生碎片的电荷数越接近入射弹核的电荷数 ,则同位素分布的宽度越大 ,峰位偏离β稳定线值越远 ,其同位旋效应越明显 .