~(188)Tl的πh_(9／2)vi_(13／2)扁椭球转动带的旋称反转研究

利用能量为170MeV的35Cl束流,通过157Gd(35Cl,4n)熔合蒸发反应研究了188Tl的高自旋态能级结构．依据实验结果建立了188Tl基于πh9／2(?)vi13／2组态的转动带．根据双奇Tl核能级结构的相似性,指定了188Tlπh9／2(?)vi13／2扁椭球转动带的自旋值．结果表明在188Tl中,πh9／2(?)vi13／2扁椭球转动带在低自旋区具有旋称反转性质．利用包含了质子-中子剩余相互作用的准粒子-转子模型,定性地解释了πh9／2(?)vi13／2扁椭球转动带的低自旋区旋称反转现象．

~(190)Tl的πh_(9/2)νi_(13/2)扁椭球转动带的旋称反转研究(英文)

利用能量为 1 6 7— 1 75MeV的35Cl束流 ,通过16 0 Gd(35Cl,5n)熔合蒸发反应研究了190 Tl的高自旋态能级结构 .实验建立了190 Tl基于πh9/2 　 　νi13/2 组态的转动带 .在束测量结果和194 Biα衰变的α γ测量结果确定地指定了190 Tl的πh9/2 　 　νi13/2 转动带的自旋值 .基于自旋指定 ,发现了190 Tl的πh9/2 　 　νi13/2 扁椭球转动带在低自旋时旋称反转 .这是首次在基于πh9/2 　 　νi13/2 组态的扁椭球转动带中观测到旋称反转 .考虑了质子 -中子剩余相互作用的粒子 -转子模型能够解释πh9/2 　 　νi13/2 扁椭球转动带的低自旋旋称反转 .

低能Ar~(9+)离子与Na原子碰撞反应中的多电子转移过程

利用近代物理研究所新建的原子物理实验平台,采用位置灵敏探测和散射离子 反冲离子飞行时间符合技术,研究了180keV的Ar9+离子与Na原子碰撞中的多电子转移过程,对实验结果做了分析和简单的讨论,并同修正后的分子库仑过垒模型结果进行了比较。

串联分子泵获得10~(-9)Pa真空的实验研究

介绍了采用两级分子泵串联系统获得 10 - 9Pa真空度的实验研究。实验证明 ,通过串联一台分子泵 ,可以有效地提高系统对氢气的压缩比 ,显著提高系统的极限压强。

氮离子束对小麦种子不同部位作用的突变效应(英文)

本文描述了荷能重离子束 (1 4氮 1 + 和 1 4氮 7+ )在作物改良上的应用。为了探索离子束轰击小麦种子不同部位(例如 :种皮 ,种胚和整粒种籽 ,包括胚乳、胚和种皮 )后的不同反应 ,采用了不同能量的氮离子。轰击不同部位是通过改变离子能量来实现的。在这个研究中 ,我们选择了三种能量以达到轰击不同部位的目的 ,它们是超低能区的110 ke V,低能区的 15 .7Me V/ u和中能区的 72 Me V/ u。根据 TRIM91程序计算 ,它们在种子内的射程依次为0 .4 4 μm,0 .6 1m m和 9.6 mm。所以 ,110 ke V的离子不能贯穿种皮 ,因为它的厚度 72 μm,只能极浅层注入种皮而不能触及胚细胞 (称这种情况为轰击部位 1) ,15 .7Me V/ u的离子能够贯穿种皮并注入胚内 (厚度约 1mm) ,但不能进入胚乳 (称这为轰击部位 2 ) ,72 Me V/ u的离子能从种子的胚部到顶部贯穿整个麦粒 (麦粒长约 7mm) (称这为轰击部位 3)。上述三种能量的氮离子辐照了三个品种 (定西 2 4、88- 12、82 - 5 79)的春小麦种子。而后进行了室内实验和大田培育 ,得到了 5 0 %出苗率时的剂量 D50 ,统计了上述三个轰击部位下根尖细胞中的微核率及染色体畸变率 ,大田中产生了一些新的变异 ,例如增产 (达百分之几十 ) ,早熟 (五天左右 ) ,矮杆 (低约 2 0 cm) ,抗 (条锈 )病 ,

~(142)Ce的新激发态及其经验壳模型研究

利用 42 0MeV　82 Se轰击1 39La引起的深部非弹反应和在束γ谱学方法研究了1 4 2 Ce的中高自旋激发态 .识别出了激发能为 2 62 5,2 995和 3 83 4keV的 3个新能级 ,自旋、宇称分别被指定为 8+,9(- ) 和 1 1 (- ) .发现这些能级非常好地符合N=84偶偶核转晕能级的系统性 .利用经验壳模型计算了1 4 2 Ce的中高自旋激发态的激发能 ,计算结果比较好地重现了实验值 .对它们的结构进行了讨论 ,表明在1 4 2 Ce的中高自旋激发态中以单粒子激发为主

28.7MeV/u的~(14,16,18)O+~(7,9)Be反应中的同位素分布研究

用同位旋相关的Boltzmann Langevin方程研究了在入射能量为2 8 7MeV/u下 ,不同弹核 14O ,16 O和 18O轰击不同靶核 7Be和 9Be的反应 ,计算了生成碎片的产生截面 ,发现用丰中子 (缺中子 )炮弹或丰中子 (缺中子 )靶进行反应 ,所得到的产物均有丰中子 (缺中子 )的碎片出现 .同位素分布宽度和峰位与入射体系密切相关 ,产生碎片的电荷数越接近入射弹核的电荷数 ,则同位素分布的宽度越大 ,峰位偏离β稳定线值越远 ,其同位旋效应越明显 .

Experimental study of the beta-delayed neutron decay of N-21

The first spectroscopic study for the beta decay of N-21 is carried out based on beta-n, beta-gamma, and beta-n-gamma coincidence measurements. The neutron-rich N-21 nuclei are produced by the fragmentation of the E/A=68.8 MeV Mg-26 primary beam on a thick Be-9 target and are implanted into a thin plastic scintillator that also plays the role of beta detector. The time of flight of the emitted neutrons following the beta decay are measured by the surrounding neutron sphere and neutron wall arrays. In addition, four clover germanium detectors are used to detect the beta-delayed gamma rays. Thirteen new beta-delayed neutron groups are observed with a total branching ratio of 90.5 +/- 4.2%. The half-life for the beta decay of N-21 is determined to be 82.9 +/- 7.5 ms. The level scheme of O-21 is deduced up to about 9 MeV excitation energy. The experimental results for the beta decay of N-21 are compared to the shell-model calculations.

The beta decay of N-21

The beta-delayed neutron and gamma energy spectra taken from the decay of neutron-rich nucleus N-21 were measured by using the beta - gamma and beta - n coincidence detection method. Thirteen new neutron groups ranging from 0.28MeV to 4.98 MeV and with a total branching ratio of 88.7 +/- 4.2% were observed and presented. One gamma transition with an energy of 1222 keV emitted from the excited state of O-21, and four gamma transitions with energies of 1674, 2397, 2780, and 3175 keV emitted from the excited states of O-20 were identified in the 3 decay chain of N-21. The beta decay half-life for N-21 is determined to be 82.9 +/- 1.9 ms. The uncertainty of half-life is much smaller than the previous result.