Fundamental mechanisms affecting service performance of electroplated plastics

Ten grades of ABS and four grades of polypropylene have been plated with various copper + nickel + chromium coatings and subjected to a variety of tests. In corrosion studies the pre-electroplating sequence and plastics type have been shown to influence performance. One ABS pre-electroplating sequence was consistently associated with better corrosion performance; two factors were responsible for this, namely the more severe nature of the etch and the relatively more noble electroless nickel. Statistical analysis has indicated that order of severity of the corrosion tests was static-mobile-CASS, the latter being the least severe. In mechanical tests two properties of ABS and polypropJylene, ductility and impact strength, have been shown to be adversely affected when electrodeposited layers were applied. The cause of this is due to a complex of factors, the most important of which is the notch sensitivity of the plastics. Peel adhesion has been studied on flat panels and also on ones which had a ridge and a valley moulded into one face. High adhesion peaks occurred on the flat face at regions associated with the ridge and valley. The local moulding conditions induced by the features were responsible for this phenonemon. In the main programme the thermal cycling test was shown to be more likely than the peel adhesion test to give an indication of the service performance of electroplated plastics.

The method of fundamental solutions for free surface Stefan problems

In this paper, free surface problems of Stefan-type for the parabolic heat equation are investigated using the method of fundamental solutions. The additional measurement necessary to determine the free surface could be a boundary temperature, a heat flux or an energy measurement. Both one- and two-phase flows are investigated. Numerical results are presented and discussed.

Waveform type evaluation in congenital nystagmus

Congenital nystagmus is an ocular-motor disorder characterised by involuntary, conjugated and bilateral to and fro ocular oscillations. In this study a method to recognise automatically jerk waveform inside a congenital nystagmus recording and to compute foveation time and foveation position variability is presented. The recordings were performed with subjects looking at visual targets, presented in nine eye gaze positions; data were segmented into blocks corresponding to each gaze position. The nystagmus cycles were identified searching for local minima and maxima (SpEp sequence) in intervals centred on each slope change of the eye position signal (position criterion). The SpEp sequence was then refined using an adaptive threshold applied to the eye velocity signal; the outcome is a robust detection of each slow phase start point, fundamental to accurately compute some nystagmus parameters. A total of 1206 slow phases was used to compute the specificity in waveform recognition applying only the position criterion or adding the adaptive threshold; results showed an increase in negative predictive value of 25.1% using both features. The duration of each foveation window was measured on raw data or using an interpolating function of the congenital nystagmus slow phases; foveation time estimation less sensitive to noise was obtained in the second case. © 2010.

Polynomials of Pellian Type and Continued Fractions

We investigate infinite families of integral quadratic polynomials {fk (X)} k∈N and show that, for a fixed k ∈ N and arbitrary X ∈ N, the period length of the simple continued fraction expansion of √fk (X) is constant. Furthermore, we show that the period lengths of √fk (X) go to infinity with k. For each member of the families involved, we show how to determine, in an easy fashion, the fundamental unit of the underlying quadratic field. We also demonstrate how the simple continued fraction ex- pansion of √fk (X) is related to that of √C, where √fk (X) = ak*X^2 +bk*X + C. This continues work in [1]–[4].

Weighted Theorems on Fractional Integrals in the Generalized Hölder Spaces via Indices mω and Mω

Mathematics Subject Classification: 26A16, 26A33, 46E15.

Theorems on the Convergence of Series in Generalized Lommel-Wright Functions

Mathematics Subject Classification: 30B10, 30B30; 33C10, 33C20

Series in Mittag-Leffler Functions: Inequalities and Convergent Theorems

MSC 2010: 30A10, 30B10, 30B30, 30B50, 30D15, 33E12

Nonlinear Normalization in Limit Theorems for Extremes

2000 Mathematics Subject Classification: 60G70, 60F05.

Special Classes of Orthogonal Polynomials and Corresponding Quadratures of Gaussian Type

MSC 2010: 33C47, 42C05, 41A55, 65D30, 65D32

The Rotational Evolution and Magnetospheric Emission of the Magnetic Early B-type Stars

How do the magnetic fields of massive stars evolve over time? Are their gyrochronological ages consistent with ages inferred from evolutionary tracks? Why do most stars predicted to host Centrifugal Magnetospheres (CMs) display no H$\alpha$ emission? Does plasma escape from CMs via centrifugal breakout events, or by a steady-state leakage mechanism? This thesis investigates these questions via a population study with a sample of 51 magnetic early B-type stars. The longitudinal magnetic field \bz~was measured from Least Squares Deconvolution profiles extracted from high-resolution spectropolarimetric data. New rotational periods $P_{\rm rot}$ were determined for 15 stars from \bz, leaving only 3 stars for which $P_{\rm rot}$ is unknown. Projected rotational velocities \vsini~were measured from multiple spectral lines. Effective temperatures and surface gravities were measured via ionization balances and line profile fitting of H Balmer lines. Fundamental physical parameters, \bz, \vsini, and $P_{\rm rot}$ were then used to determine radii, masses, ages, dipole oblique rotator model, stellar wind, magnetospheric, and spindown parameters using a Monte Carlo approach that self-consistently calculates all parameters while accounting for all available constraints on stellar properties. Dipole magnetic field strengths $B_{\rm d}$ follow a log-normal distribution similar to that of Ap stars, and decline over time in a fashion consistent with the expected conservation of fossil magnetic flux. $P_{\rm rot}$ increases with fractional main sequence age, mass, and $B_{\rm d}$, as expected from magnetospheric braking. However, comparison of evolutionary track ages to maximum spindown ages $t_{\rm S,max}$ shows that initial rotation fractions may be far below critical for stars with $M_*>10 M_\odot$. Computing $t_{\rm S,max}$ with different mass-loss prescriptions indicates that the mass-loss rates of B-type stars are likely much lower than expected from extrapolation from O-type stars. Stars with H$\alpha$ in emission and absorption occupy distinct regions in the updated rotation-magnetic confinement diagram: H$\alpha$-bright stars are found to be younger, more rapidly rotating, and more strongly magnetized than the general population. Emission strength is sensitive both to the volume of the CM and to the mass-loss rate, favouring leakage over centrifugal breakout.

The VLT-FLAMES Tarantula Survey: XVIII. Classifications and radial velocities of the B-type stars

We present spectral classifications for 438 B-type stars observed as part of the VLT-FLAMES Tarantula Survey (VFTS) in the 30 Doradus region of the Large Magellanic Cloud. Radial velocities are provided for 307 apparently single stars, and for 99 targets with radial-velocity variations which are consistent with them being spectroscopic binaries. We investigate the spatial distribution of the radial velocities across the 30 Dor region, and use the results to identify candidate runaway stars. Excluding potential runaways and members of two older clusters in the survey region (SL 639 and Hodge 301), we determine a systemic velocity for 30 Dor of 271.6 ± 12.2 km s^-1 from 273 presumed single stars. Employing a 3σ criterion we identify nine candidate runaway stars (2.9% of the single stars with radial-velocity estimates). The projected rotational velocities of the candidate runaways appear to be significantly different to those of the full B-type sample, with a strong preference for either large (≥345 km s^-1) or small (≤65 km s^-1) rotational velocities. Of the candidate runaways, VFTS 358 (classified B0.5: V) has the largest differential radial velocity (-106.9 ± 16.2 km s^-1), and a preliminary atmospheric analysis finds a significantly enriched nitrogen abundance of 12 + log (N/H) ≳ 8.5. Combined with a large rotational velocity (υ_e sin i = 345 ± 22 km s^-1), this is suggestive of past binary interaction for this star.

Comprendre et maîtriser le passage de type I à type II de puits quantiques d'In(x)Ga(1-x)As(y)Sb(1-y) sur substrat de GaSb

Les antimoniures sont des semi-conducteurs III-V prometteurs pour le développement de dispositifs optoélectroniques puisqu'ils ont une grande mobilité d'électrons, une large gamme spectrale d'émission ou de détection et offrent la possibilité de former des hétérostructures confinées dont la recombinaison est de type I, II ou III. Bien qu'il existe plusieurs publications sur la fabrication de dispositifs utilisant un alliage d'In(x)Ga(1-x)As(y)Sb(1-y) qui émet ou détecte à une certaine longueur d'onde, les détails, à savoir comment sont déterminés les compositions et surtout les alignements de bande, sont rarement explicites. Très peu d'études fondamentales sur l'incorporation d'indium et d'arsenic sous forme de tétramères lors de l'épitaxie par jets moléculaires existent, et les méthodes afin de déterminer l'alignement des bandes des binaires qui composent ces alliages donnent des résultats variables. Un modèle a été construit et a permis de prédire l'alignement des bandes énergétiques des alliages d'In(x)Ga(1-x)As(y)Sb(1-y) avec celles du GaSb pour l'ensemble des compositions possibles. Ce modèle tient compte des effets thermiques, des contraintes élastiques et peut aussi inclure le confinement pour des puits quantiques. De cette manière, il est possible de prédire la transition de type de recombinaison en fonction de la composition. Il est aussi montré que l'indium ségrègue en surface lors de la croissance par épitaxie par jets moléculaires d'In(x)Ga(1-x)Sb sur GaSb, ce qui avait déjà été observé pour ce type de matériau. Il est possible d'éliminer le gradient de composition à cette interface en mouillant la surface d'indium avant la croissance de l'alliage. L'épaisseur d'indium en surface dépend de la température et peut être évaluée par un modèle simple simulant la ségrégation. Dans le cas d'un puits quantique, il y aura une seconde interface GaSb sur In(x)Ga(1-x)Sb où l'indium de surface ira s'incorporer. La croissance de quelques monocouches de GaSb à basse température immédiatement après la croissance de l'alliage permet d'incorporer rapidement ces atomes d'indium et de garder la seconde interface abrupte. Lorsque la composition d'indium ne change plus dans la couche, cette composition correspond au rapport de flux d'atomes d'indium sur celui des éléments III. L'arsenic, dont la source fournit principalement des tétramères, ne s'incorpore pas de la même manière. Les tétramères occupent deux sites en surface et doivent interagir par paire afin de créer des dimères d'arsenic. Ces derniers pourront alors être incorporés dans l'alliage. Un modèle de cinétique de surface a été élaboré afin de rendre compte de la diminution d'incorporation d'arsenic en augmentant le rapport V/III pour une composition nominale d'arsenic fixe dans l'In(x)Ga(1-x)As(y)Sb(1-y). Ce résultat s'explique par le fait que les réactions de deuxième ordre dans la décomposition des tétramères d'arsenic ralentissent considérablement la réaction d'incorporation et permettent à l'antimoine d'occuper majoritairement la surface. Cette observation montre qu'il est préférable d'utiliser une source de dimères d'arsenic, plutôt que de tétramères, afin de mieux contrôler la composition d'arsenic dans la couche. Des puits quantiques d'In(x)Ga(1-x)As(y)Sb(1-y) sur GaSb ont été fabriqués et caractérisés optiquement afin d'observer le passage de recombinaison de type I à type II. Cependant, celui-ci n'a pas pu être observé puisque les spectres étaient dominés par un niveau énergétique dans le GaSb dont la source n'a pu être identifiée. Un problème dans la source de gallium pourrait être à l'origine de ce défaut et la résolution de ce problème est essentielle à la continuité de ces travaux.

The Redox Potentials of n-type Colloidal Semiconductor Nanocrystals

Thesis (Ph.D.)--University of Washington, 2016-08

Type-Aware Programming Models for Distributed Applications

Thesis (Ph.D.)--University of Washington, 2016-08

Comprendre et maîtriser le passage de type I à type II de puits quantiques d'In(x)Ga(1-x)As(y)Sb(1-y) sur substrat de GaSb

Les antimoniures sont des semi-conducteurs III-V prometteurs pour le développement de dispositifs optoélectroniques puisqu'ils ont une grande mobilité d'électrons, une large gamme spectrale d'émission ou de détection et offrent la possibilité de former des hétérostructures confinées dont la recombinaison est de type I, II ou III. Bien qu'il existe plusieurs publications sur la fabrication de dispositifs utilisant un alliage d'In(x)Ga(1-x)As(y)Sb(1-y) qui émet ou détecte à une certaine longueur d'onde, les détails, à savoir comment sont déterminés les compositions et surtout les alignements de bande, sont rarement explicites. Très peu d'études fondamentales sur l'incorporation d'indium et d'arsenic sous forme de tétramères lors de l'épitaxie par jets moléculaires existent, et les méthodes afin de déterminer l'alignement des bandes des binaires qui composent ces alliages donnent des résultats variables. Un modèle a été construit et a permis de prédire l'alignement des bandes énergétiques des alliages d'In(x)Ga(1-x)As(y)Sb(1-y) avec celles du GaSb pour l'ensemble des compositions possibles. Ce modèle tient compte des effets thermiques, des contraintes élastiques et peut aussi inclure le confinement pour des puits quantiques. De cette manière, il est possible de prédire la transition de type de recombinaison en fonction de la composition. Il est aussi montré que l'indium ségrègue en surface lors de la croissance par épitaxie par jets moléculaires d'In(x)Ga(1-x)Sb sur GaSb, ce qui avait déjà été observé pour ce type de matériau. Il est possible d'éliminer le gradient de composition à cette interface en mouillant la surface d'indium avant la croissance de l'alliage. L'épaisseur d'indium en surface dépend de la température et peut être évaluée par un modèle simple simulant la ségrégation. Dans le cas d'un puits quantique, il y aura une seconde interface GaSb sur In(x)Ga(1-x)Sb où l'indium de surface ira s'incorporer. La croissance de quelques monocouches de GaSb à basse température immédiatement après la croissance de l'alliage permet d'incorporer rapidement ces atomes d'indium et de garder la seconde interface abrupte. Lorsque la composition d'indium ne change plus dans la couche, cette composition correspond au rapport de flux d'atomes d'indium sur celui des éléments III. L'arsenic, dont la source fournit principalement des tétramères, ne s'incorpore pas de la même manière. Les tétramères occupent deux sites en surface et doivent interagir par paire afin de créer des dimères d'arsenic. Ces derniers pourront alors être incorporés dans l'alliage. Un modèle de cinétique de surface a été élaboré afin de rendre compte de la diminution d'incorporation d'arsenic en augmentant le rapport V/III pour une composition nominale d'arsenic fixe dans l'In(x)Ga(1-x)As(y)Sb(1-y). Ce résultat s'explique par le fait que les réactions de deuxième ordre dans la décomposition des tétramères d'arsenic ralentissent considérablement la réaction d'incorporation et permettent à l'antimoine d'occuper majoritairement la surface. Cette observation montre qu'il est préférable d'utiliser une source de dimères d'arsenic, plutôt que de tétramères, afin de mieux contrôler la composition d'arsenic dans la couche. Des puits quantiques d'In(x)Ga(1-x)As(y)Sb(1-y) sur GaSb ont été fabriqués et caractérisés optiquement afin d'observer le passage de recombinaison de type I à type II. Cependant, celui-ci n'a pas pu être observé puisque les spectres étaient dominés par un niveau énergétique dans le GaSb dont la source n'a pu être identifiée. Un problème dans la source de gallium pourrait être à l'origine de ce défaut et la résolution de ce problème est essentielle à la continuité de ces travaux.