997 resultados para 94-610
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通过重离子融合蒸发反应16 O(82 Se +4n) 94 Mo布局了94 Mo核的高自旋态 .利用多探头探测器阵列GASP进行了在束γ测量 ,从而重新研究了94 Mo核的高自旋态能级结构 .基于新发现的一些重要的连接跃迁 ,对94 Mo核的高自旋态能级纲图做了重要修改 .将新的能级结构与壳模型计算进行了比较和讨论 .结果表明要正确的描述94 Mo核的高自旋态 (自旋值大于 14 )能级结构 ,应考虑价中子在d5/ 2 ,g7/ 2 和h11/ 2 轨道上的激发 .
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High-spin level structures of 94,95Mo have been reinvestigated via the 16O(82Se, xnγ)94,95Mo(x = 4, 3) reactions at E(82Se) = 460 MeV. The previously reported level schemes of these two nuclei have been largely modified up to ∼11 MeV in excitation energy due to identifications of some important linking transitions. Shellmodel calculations have been made in the model space of π(p1/2, g9/2, d5/2)4 and ν(d5/2, s1/2, d3/2, g7/2, h11/2)2(3) and compared with the modified level schemes. The structures of the newly assigned high-spin states in 94,95Mo have been discussed.
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Using a shell model which is capable of describing the spectra of upper g(9/2)-shell nuclei close to the N = Z line, we study the structure of two isomeric states 7(+) and 21(+) in the odd-odd N = Z nucleus Ag-94. It is found that both isomeric states exhibit a large collectivity. The 7(+) state is oblately deformed, and is suggested to be a shape isomer in nature. The 21(+) state becomes isomeric because of level inversion of the 19(+) and 21(+) states due to core excitations across the N = Z = 50 shell gap. Calculation of spectroscopic quadrupole moment indicates clearly an enhancement in these states due to the core excitations. However, the present shell model calculation that produces the 19(+)-21(+) level inversion cannot accept the large-deformation picture of Mukha et al.
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室温下,用94MeV的Xe离子辐照纳米晶和非晶硅薄膜以及单晶硅样品,辐照量分别为1.0×1011,1.0×1012和1.0×1013ions/cm2。所有样品均在室温下用UV/VIS/NIR光谱仪进行检测分析。通过对比研究了纳米晶、非晶、单晶硅样品的光学带隙随Xe离子辐照量的变化。结果表明,不同结构的硅材料中Xe离子辐照引起的光学带隙变化规律差异显著:随着Xe离子辐照量的增加,单晶硅的光学带隙基本不变,非晶硅薄膜的光学带隙由初始的约1.78eV逐渐减小到约1.54eV,而纳米晶硅薄膜的光学带隙则由初始的约1.50eV快速增大至约1.81eV,然后再减小至约1.67eV。对硅材料结构影响辐照效应的机理进行了初步探讨。
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通过对94.5 Mev ~(14)N+~(59)Co反应数据的处理,得到了Li-Ne产物出射的wilczynski图、角分布、电荷分布,并对它们做了一些常规的分析工作。在Feldmeier模型框架下对该系统作了经典轨道动力学计算,给出了计算结果并对它们做了说明。本工作为轻系统低轰击能量下周边碰撞的系统性研究提供了一些参考数据
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The pro sectile-like fragments of ~(16)O + ~(64)Ni Reaction (Elab = 96 MeV) were measured by using ionization chamber telescopes. The countour plots of d~36/dndEdz in TKE-θ plane angular distribution integrating over different TKE window. The z-distribution and angular distributions of different fragments from He to O were obtained. The main mechanisms dominating in this reaction were discussed
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<正>美国生态学会(ESA)第94届年会于2009年8月2日到7日在新墨西哥州阿尔伯克基(Albuquerque)的国际会议中心举行,3000多人参加此次会议。会议主题是"Ecological Knowledge and a Global Sustainable Society"。8月2日下午5时,美
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富氧膜是近年来发展起来的一种能制备富氧空气的新技术。目前国内外使用最广的富氧膜材料是甲基硅氧烷(通常称为硅橡胶)它的透氧系数Po_2=6×10~(-8)cm~3(STP)·cm/cm~2·S·cmHg,C_(O_2/N_2)=2.0,透气速度快,但机械性能较差,须予以改性,改
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本文采用真空下气体输运技术制备RE_(0.06)La_(0.94)Nb_2O_6Cl(RE=Pr、Eu、Tb、Dy)小单晶和多晶粉末样品。测定其晶体结构与LaNb_2O_6Cl的晶体结构相同,为正交晶系;Eu_(0.06)La_(0.94)Nb_2O_6Cl小单晶的晶胞参数为:a=9.751,b=7.321,c=8.364。观察RE_(0.06)La_(0.94)Nb_2O_6Cl(RE=Pr、Eu、Tb、Dy)的特征激发光谱和发射光谱及其能量传递现象。
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本文对真鲷心跳期胚胎对5种常用渗透性抗冻剂(DMSO、甘油、甲醇、丙二醇、乙二醇)和3种非渗透性抗冻剂(PVP、PEG-8000、蔗糖)的耐受性进行了研究。渗透性抗冻剂分6个浓度梯度(5%;10%;15%;20%;25%;30%)和3个时间组(10min;30min;1h)。非渗透性抗冻剂中,PVP、PEG-8000分3个浓度梯度(5%、10%、15%)和2个时间组(10min、30min),蔗糖为4个浓度梯度(5%、10%、15%、20%)和2个时间组(10min、30min)。实验结果表明,在渗透性抗冻剂组中,浓度为5%的处理组的孵化率(>90%)与对照组差异均不显著,随着抗冻剂浓度增大及处理时间的延长,真鲷心跳期胚胎的孵化率显著下降(P<0.05),在最高浓度的最长处理时间中胚胎孵化率均降到了0。总体上,真鲷心跳期胚胎对五种渗透性抗冻剂的耐受性从小到大依次为:甲醇 < 甘油 < 乙二醇 < DMSO < 丙二醇。对影响胚胎孵化率的三个因素(抗冻剂、浓度、时间)进行的因素效应分析结果表明,三种因素对孵化率的影响显著(P<0.05),并且浓度效应 > 时间效应 > 抗冻剂效应。在非渗透性抗冻剂组中,蔗糖组胚胎孵化率未呈显著变化;PVP组随着浓度及时间的增大,孵化率显著下降(P<0.05);PEG-8000组随着浓度增大孵化率显著下降(P<0.05),但在两个时间组间差异不显著。相同处理情况下PEG-8000对真鲷心跳期胚胎的毒性要小于PVP。因素效应分析比较结果表明仅时间效应不显著,且抗冻剂效应 > 浓度效应 > 时间效应。 对所用各种抗冻剂进行了渗透压测量,实验中使用的渗透性抗冻剂(5%-30%)的渗透压值在959-7980mOsm/kg之间,均高于使用海水的渗透压值(919mOsm/kg);使用的非渗透性抗冻剂的渗透压值在316-1040mOsm/kg之间,除20%蔗糖渗透压值(1040mOsm/kg)高于海水外,其他非渗透性抗冻剂的渗透压值均要低于海水。对孵化率与相应的溶液渗透压值进行相关回归分析结果表明,渗透性抗冻剂的渗透压与孵化率呈显著的负相关(P<0.05),而非渗透性抗冻剂的渗透压与孵化率相关不显著。渗透性抗冻剂组的回归分析结果表明,二次方程的曲线拟合度最高,得到的回归方程分别为:Y10min = -2×10-8X2 10min - 6×10-5 X 10min + 1.5635 (R2 = 0.713),Y30min= 5×10-8X2 30min-0.0007 X 30min + 2.097(R2 = 0.681),Y1h = 7×10-8X2 1h-0.0008 X 1h+ 2.0397(R2= 0.725)。 在真鲷胚胎对抗冻剂耐受性实验的基础上,挑选五种抗冻剂--10%DMSO、5%甘油、10%甲醇、20%丙二醇、10%乙二醇,浸泡真鲷心跳期胚胎30min后,分别以超速(130℃/min)、快速(20℃/min)、慢速(3℃/min)的速度降温并使用低温显微镜进行观察,依次记录Toif(油球结冰)、Teif(胚胎外部结冰)、Tiif(胚胎内部结冰)等结冰点,Toif值在-9~-23℃之间;Teif值在-21~-35℃之间;Tiif值在-21~-52℃之间。结冰顺序为先油球结冰,然后胚胎外部结冰随之内部马上瞬间变黑形成内部冰晶。随着降温速度的提高,各结冰温度值显著下降。各抗冻剂之间的Teif及Tiif值不同,Toif值之间没有显著差异。对两种玻璃化冷冻方法进行模拟观察,发现胚胎冰晶形成的顺序与非玻璃化过程不同--先内部结冰然后逐渐蔓延至外部形成外部冰晶,而且模拟玻璃化的内部结冰温度Tiif值(-52.56℃)显著(P<0.05)低于使用低浓度的同种抗冻剂超速降温组的Tiif值(-40.11℃)。在快速及慢速降温组中,20%丙二醇组的Tiif要显著的低于其他组(P<0.05);在超速降温中,甲醇组的Tiif值要显著的低于其他组(P<0.05)。在Tiif小于30℃的实验组中获得形态完整胚胎的比例平均仅有30.77%;在Tiif大于30℃的实验组中获得形态完整胚胎的平均比例高达70.37%,模拟玻璃化组达到100%。各抗冻剂之间,复温后胚胎形态完整率10%甲醇组最高(77.78%);其次依次为10%乙二醇(66.67%)、20%丙二醇(55.56%)和10%DMSO(55.56%);5%甘油组最低(11.11%);推测甲醇的对胚胎的渗透效果要好于其他组。综上推测:使用丙二醇、甲醇作为抗冻剂以及玻璃化冷冻保存方法对真鲷心跳期胚胎超低温保存也许较为合适。 我们对低温保存的真鲷精子核DNA损伤进行了研究以期为下一步胚胎遗传物质稳定性研究提供参考依据。研究方法为单细胞凝胶电泳(SCGE),针对研究对象,在实验过程中对传统的碱性单细胞凝胶电泳在铺胶方法、电泳条件等进行了改进。对精子细胞进行预处理,在碱性电泳液中使核DNA双链解链变性后电泳,EB染色lOmin后,在荧光显微镜下观察,每次随机观察50个左右的核DNA。结果表明,对荧光显微镜下观察到的精子核按彗尾长度及荧光强度划分等级,出现损伤的精子核DNA的损伤程度主要为轻度损伤和中度损伤,很少见有完全损伤的真鲷精子核。经5%、10%、18%、20%、25%、30%DMSO冷冻保存后的精子彗星率分别为33.47% ± 8.95%; 35.91% ± 19.44%; 48.95% ± 8.90%; 43.33% ± 11.19%; 55.80% ± 38.94%。鲜精彗星率为31.43 % ± 2.68%。对比真鲷冷冻精液与新鲜精液的精子DNA的损伤状况,表明仅用30% DMSO冷冻精子DNA损伤状况与鲜精差异显著(P<0.05)。 综上所述,渗透性抗冻剂对胚胎的毒性与其渗透压值呈显著的负相关关系。丙二醇对真鲷心跳期胚胎毒性最小,甲醇较其他抗冻剂能更好的渗透入胚胎;玻璃化方法能显著降低Tiif值并能更好的保持超低温保存后胚胎的形态完整性,因此,使用丙二醇、甲醇作为抗冻剂以及玻璃化冷冻保存方法对真鲷心跳期胚胎超低温保存也许较为合适。常规使用的用于超低温保存真鲷精子的DMSO(浓度<15%)不会对精子核物质稳定性造成明显影响。由于胚胎较精子结构要复杂许多,对于真鲷胚胎损伤机理的研究还有大量工作可以开展。
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2004
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36 hojas.