鲤鱼3个亚种线粒体DNA ND5/6区段的PCR-RFLP分析及亚种间分子标记的确立

从鲤鱼3个亚种(Cyprinus carpio carpio,Cyprinus carpio haematopterus和Cyprinus carpiorubrofuscus)中选出具代表性的品系共10个,运用PCR方法,扩增出2.4 kb的mtDNA ND5/6区段.共用9种限制性内切酶进行酶切分析,结果表明,每个亚种拥有一种单倍型,有4种限制性内切酶(Dde I,Hae III,Taq I和Mbo I)酶切后产生了能将3个亚种区分开来的诊断性限制性酶切位点.可利用其作为鉴定3个亚种的遗传标记和遗传育种

STRUCTURE OF 1,3-PROPANEDIAMMONIUM TETRACHLOROCOBALTATE(II)

[CoCl4(C3H12N2)], M(r) = 276.87, monoclinic, P2(1)/n, a = 10.703 (2), b = 10.653 (1), c = 10.852 (2) angstrom, beta = 118.46 (1)-degrees, V = 1087.8 angstrom 3, Z = 4, D(x) = 1.69 g cm-3, lambda(Mo K-alpha) = 0.71073 angstrom, mu = 22.60 cm-1, F(000) = 556, T = 298 K, final R = 0.059 for 1068 unique reflections [I > 3-sigma(I)]. The Co(II) ion is coordinated by four Cl atoms in a tetrahedral geometry. The paraffinic chains which bridge the tetrahedra have a nearly planar zigzag configuration.

温敏转绿型水稻叶绿素缺失突变体1103s失绿复绿特性研究

叶绿素突变泛指能导致叶绿素代谢失调的核基因或叶绿体基因突变。发生叶绿素突变的植物个体普遍表现为叶色的变化，目前已报道的多数叶绿素突变体为人工诱变产物。叶绿素缺失突变导致的叶结素代谢缺陷实际上反映了叶绿体发育过程的缺陷，研究叶绿素突变更重要的意义是在于阐明叶绿体发育过程。 本研究所用材料1103s是一类特殊的叶绿素突变体，为籼性光敏核不育水稻（Oryza sativa L.）8902s群体中发现的自发突变体。该突本所具有的失绿特性为特定温度条件下才表现出来的瞬时性状，在环境温度恢复后，失绿组织可复发。遗传分析表明该突变由隐性核基因控制。本文不1103s所具有的温度敏感和失绿复绿特性，在亚细胞水平和生理化水平进行了详细的探讨。 叶绿素含量的检测表明，诱导后表现失绿的叶片组织内叶绿素含量明显降低，叶绿素a/b比值升高，原脱植基叶绿素含量低于绿色组织。失绿组织中的这种原脱植基叶绿素在失绿组织中含量的减少是由两方面因素造成的，其一是叶绿素合成过程中原脱植基叶绿素合成之前的某一步过程反应受阻;其二是原脱植基叶绿素向叶绿素转化的过程是正常进行的。 对1103s叶绿体内部的超微结构观察表明：1.控制叶绿素缺失性状的是一多效基因。该基因在特定温度条件下表达时，不仅影响到叶绿体的发育，也对细胞质中的其他细胞器产生重要的影响，其结果是细胞质中的高度有序的内膜系统被大量形状不规则的泡状结构所取代。放大后发现，这类泡状结构由（1）线粒体（2）功能未知的泡状结构I，其内部含颗粒状物质泡结构被膜内还有数层不连续的膜残片（3）功能未知的泡状结构II，其内部含大颗粒状物质。2.该突变体表达失绿和复绿过程中，叶绿体内部膜结构的变化伴随叶绿素含量的变化也有退脂和恢复的过程，但与已报道的其他突体有两个明显的不同：首先，在退化细胞的叶绿体内未观察到前片层体的存在。前片层体是叶绿体发育过程中黄化体阶段常见的非常明显的特殊结构，在电镜下为有规律的晶格状结构。已有研究表明，前片层体的形成与原脱植基叶绿素的积累有密切关系。与组培白化苗中检测到的结果不同，失绿组织中原脱植基叶绿素的含量不但没有积累，反而少于绿色组织中的含量，而造成该突变体在失绿过程中质体内无前片层体形成。其次，1103s在叶绿体退化过程中类囊体膜的变化不同于其化温敏的转绿型叶绿素突变体，尤其是在失绿过程中，其类囊体膜不是以直接解体的方式减少而是以单类囊体膜紧靠为主要特征。 对野生型 8902s与1103s类囊体膜结构的冰冻蚀刻分析表明，1103s失绿叶片上的失绿组织和绿色组织中，EFs面的大颗粒结构均异常。其异常之处表现在每个颗粒明显解离成两个亚单位（上面观），而在野生型8902s中则无上述现象出现。亚单位的解离程度在失绿组织中更明显。有间接证据研究表明，EFs面上的大颗粒代表PS II。如果该推论正确，那么失绿叶片的失绿组织和绿色组织中，PS II都可能是异常的。 另外，通过对失绿组织和绿色组织全叶蛋白双向电泳图谱的比较，得到了一个特异缺失的叶蛋白组分，该蛋白的分子量为51kd。此蛋白在失绿叶片上的失绿组织和绿色组织之间存在组织差异性。通过对该蛋白在不同温度处理和不同遗传背景下的变化规律分析，发现该蛋白是一存在于许多水稻品系叶片中的高含量组分，此蛋白表达本身不受变温诱导过程的影响，而是受另一感温过程的调控。初步分析表明该蛋白为一失绿相关蛋白。 综上所述，1103s所具有的失绿和复绿特性是核基因多效表达的结果，有一感温过程调控下游蛋白表达的复杂过程。此外，该突变特性很可能与PS II的结构异常有关。

狗脊(Woodwardia japonica(L. f.)Sm)化学成分研究

从狗脊(Woodwardia japonica (L. f.) Sm.)中分离得到六个化合物，经解析，分别鉴定为：山柰素-3-O-α-L-(4-O-乙酰基)鼠李糖基-7-O-α-L-鼠李糖甙(I)、山柰素-3-O-α-L-鼠李糖基-7-O-α-L-鼠李糖甙(II)、狗脊蕨酸 (III)、β-谷甾醇 (IV)、胡萝卜甙 (V)，β-谷甾醇-3-O-α-L-(6-O-正十六酰基)葡萄糖甙(VI)。MS-MS检测并鉴定化合物一个：β-谷甾醇-3-O-α-L-(6-O-正十五酰基)葡萄糖甙(VII)。以上化合物均系首次从该植物中获得，化合物VI、VII为新化合物。另有六个化合物，未能分离得到化合物单体，经解析，可以确定其中五个化合物的结构物，分别为：山柰素-7-O-α-L-鼠李糖甙(VIII-I)、山柰素-3-O-α-L-(3,4-O-2乙酰基)鼠李糖甙(VIII-II)、山柰素-3-O-α-L-鼠李糖甙(VIII-IV)、山柰素-3-O-α-L-(3-O-乙酰基)鼠李糖甙(VIII-V)、山柰素-3-O-α-L-(4-O-乙酰基)鼠李糖甙(VIII-VI)。

Four new dibenzocyclooctadiene lignans from Schisandra rubriflora

From the aerial parts of Schisandra rubriflora (FRANCH) REHD. et WILS., four new dibenzocyclooctadiene lignans, methylgomisin R (1), (+)-14-tigloylgomisin K-3 (2), 12-demethylwuweilignan I (3), schisandrene A (4), together with 13 known lignans, were isol

Temperature quenching mechanisms for photoluminescence of MBE-grown chlorine-doped ZnSe epilayers

We report on a detailed investigation on the temperature-dependent behavior of photoluminescence from molecular beam epitaxy (MBE)-grown chlorine-doped ZnSe epilayers. The overwhelming neutral donor bound exciton ((ClX)-X-0) emission at 2.797 eV near the band edge with a full-width at half-maximum (FWHM) of similar to 13 meV reveals the high crystalline quality of the samples used. In our experiments, the quick quenching of the (ClX)-X-0 line above 200 K is mainly due to the presence of a nonradiative center with a thermal activation energy of similar to 90 meV, The same activation energy and similar quenching tendency of the (ClX)-X-0 line and the I-3 line at 2.713 eV indicate that they originate from the same physical mechanism. We demonstrate for the first time that the dominant decrease of the integrated intensity of the I, line is due to the thermal excitation of the "I-3 center"-bound excitons to its free exciton states, leaving the "I-3 centers" as efficient nonradiative centers. The optical performance of ZnSe materials is expected to be greatly improved if the density of the "I-3 center" can be controlled. The decrease in the luminescence intensity at moderately low temperature (30-200 K) of the (ClX)-X-0 line is due to the thermal activation of neutral-donor-bound excitons ((ClX)-X-0) to free excitons. (C) 2000 Published by Elsevier Science B.V.

新型聚芳醚酮的结晶与多晶型

本论文以我国自行生产的新型聚芳醚酮类聚合物为研究对象，对其结晶与多晶型进行了研究，主要研究结果如下：1．采用亲核缩聚反应路线合成PEEKEK并对其进行表征。WAXD研究表明，PEEKEK不存在多晶型的问题。2．系统地研究了三种含对位与间位不同比例的PEKEKKs的结晶结构及外场诱变多晶型。对PEKEKKs不同结晶条件进行结晶的研究结果表明：熔体结晶条件下都呈现通常的Form I晶型：而在冷结晶和溶剂诱导结晶条件下，PEKEKK（T）和PEKEKK（T／I）都产生一种新晶型Form II；而EKEKK（I）没有产生新晶型。3．对几种新型PAEKs的结晶动力学进行了系统地研究。采用几种结晶动力学处理方法对PAEKs的等温及非等温熔体晶动力学行为进行了研究，求得其结晶动力学参数，并从分子链结构的角度解释了PAEKs结晶动力学规律。4．对存有争议的聚芳醚酮晶体结构醚酮等效性问题进行了研究。首先设计并合成两种新型聚芳醚酮类聚合物PEDK与PEDEKDK，并对其晶体结构进行了解析。对聚芳醚酮晶体结构醚酮等效性提出新观点和判据，即讨论聚芳醚酮类聚合物的醚酮等效性问题必须考虑主链芳环种类，酮基与醚基比例，酮基、醚基与芳环连接方式的影响。通过本项目的研究，丰富了我国自行生产的高性能工程塑料品种PAEKs的基础研究和实际加工工艺，为其在高技术领域应用奠定了良好基础。

高Tc超导体R_1Ba_2Cu_3O_(2-x)(R-rare earth)的磁性和超异电性研究

本论文合成了R_1Ba_2Cu_3O_(2-x) (R = La、Nd、Sm、Eu、Gd、Dr、Ho、Er、Tm、Yb)、Y_2Ba_2Cu_3O_(2-x) (x = 0.10～1.17)和Y_1Ba_2Cu_3O_(7-x)S_x (x = 0～2)，并对磁性和超导电性进行了较为系统的研究。R_1Ba_2Cu_3O_(2-x)的磁化率在T > Tc的很宽的温度范围内服从Curic-Weiss定律，求得的有效磁矩略大于理论值，差值与Y_1Ba_2Cu_3O_(2-x)中Cu~(2+)磁矩相近，说明Cu~(2+)的磁矩对体系磁性有额外贡献，这贡献随R~(3+)离子中自旋平行的电子权的增多而增大。其高温下的磁化率CT > 700K)相对Curic-Weiss定律发生较大偏离，这偏离可能的来源有三个：高温下稀土离子发生较大的能级反转效应，高温下结构相变对磁性的影响，高温下氧含量减少造成Cu~(2+)磁矩增大。R_1Ba_2Cu_3O_(2-x)磁化率在T < Tc时也服从Curic-Weiss定律，R~(3+)磁矩是定域的，表明超导与磁性相互独立。互不相关，稀土磁矩与传导电子间无相互作用。用Sr取代R_1Ba_2Cu_3O_(2-x)中的Ba，没能使体系产生磁有序的变化，但却使有效磁矩增大，并完全破坏了样品的超导电性。Sm~(3+)磁化率不服从Curic-Weiss定律，在Sm_1Ba_2Cu_3O_(2-x)中Sm~(3+)显示了典型Van VlccK离子的特性。Y_1Ba_2Cu_3O_(2-x)随氧含量减少发生超导体一半导体一绝缘体的转化，当氧含量由6.90减小至6.49时发生由正交到四方的结构相变。当(7-x) = 5.83时有较多杂质相出现，123相开始分解。样品磁化率均服从Curic-Weiss定律，并随氧含量增大磁化率－温度曲线越来越趋于平缓（直线），当(7-x) = 6.90时磁化率基本不随温度变化，这时Pauli顺磁性占主导地位，这说明氧含量增加定域磁矩减少，求得的有效磁矩Peff随氧含量增大总趋势减小。提出了电子“巡游”的观点，较好地解释了上述现象，并推测出Cu(2)的d电子是离域的，对样品磁矩没有贡献，样品Peff来源于部分Cu(1)的定域Cu~(2+)的磁矩，上述推测被EPR结果证实。正交相Y_1Ba_2Cu_3O_(2-x)的EPR谱显示了中心对称成准立方晶场中Cu~(2+)(d~9, S = 1/2, I = 3/2)的EPR物性。而四方相样品的EPR谱却出现了明显的各向异性，说明观察到的为Cu(1)的EPR信号，由Cu(1)~(2+)的写域磁矩产生。Y_1Ba_2Cu_3O_(2-x)的EPR信号束源于本体相，而非Y_2Cu_2O_5、BaCuO_2、Y_2BaCuO_5等杂质相。各样品EPR信号的自旋浓度远小于1spin/cu，并随氧含量减小而增大，当(7-x) = 6.49、6.40时自旋浓度出现陡增，这时伴随由正交到四方的转化，证明了电子“巡游”观点的正确。用硫部分取代Y_1Ba_2Cu_3O_2g中的氧，当Y_1Ba_2Cu_3O_(2-x)Sx中x = 0.11时Tc = 92.6K，比Y_1Ba_2Cu_3O_(7-x)升高2K，但由于杂质相的存在，ΔTc加宽。其他样品多为半导体和绝缘体。硫取代0，当x = 0.04，0.06，0.11和1.20时磁化率服从Curic-Weiss定律，并且x = 0.87，1.2时分别在230K、240K出现反铁磁有序。其他样品由于Cu被还原为＋1价而变成抗磁性。x = 0.11 (Tc = 92.6K)，EPR谱为正交场中Cu~(2+)的信号。自旋浓度与温度无关。当所有Cu均为Cu~(1+)时，测问的是-s-的EPR信号，而Cu为混合价态(+1和+2时)测问是上述两种信号的叠加。

奇奇核158Ho和124Cs高自旋态的实验研究

奇奇核作为研究准质子和准中子间相互作用的独特侯选核，近年来，人们给予了越来越多的关注。奇奇核高j组态带中观测到的低自旋旋称反转现象(Signature inversion)已成为原子核高自旋态领域中一个十分活跃的研究课题。近十年来，一系列基于二准粒子加转子模型框架的计算结果表明，奇奇核中这两个准粒子之间的相互作用与旋称反转现象的发生密切相关。相对于偶偶核和奇A核，奇奇核的能级结构更复杂一些，实验上对其高自旋态的研究比较困难，这主要体现在实验上所提供的许多奇奇核的能级纲图存在着一定程度的不确定性，例如能级的激发能位置、转动带的组态、自旋和宇称的指定，甚至在纲图结构、级联系列的核素归属等方面都有一些问题。其中，转动带能级自旋的指定直接关系到准粒子能量的劈裂属性(即正常劈裂还是反常劈裂、旋称反转发生在低自旋区还是高自旋区及旋称反转的发生位置等)：自旋的奇偶性定错了，会导致本来是反转的旋称劈裂变成不反转的(反之亦然)；自旋值定错了△I，会导致旋称反转的位置发生相应的漂移。由于实验上奇奇核转动带能级自旋指定的混乱局面，掩盖了旋称反转现象的客观规律，使得相关理论模型的计算结果得不到及时检验。基于激发能系统学分析方法、以顺排角动量相加性为判据，我们曾对A～160轻稀土区的πhl_(11/2)direct X vi_(13/2)转动带(17个核素)和A～130过渡区的πh_(11/2)direct XVh_(ll/2)转动带(20个核素)进行了系统研究，对其中20个核的自旋数据提出质疑、并提出了相应的修正方案，在此基础上总结了两核区旋称反转现象的系统规律。利用激发能系统学方法指定奇奇核转动带的能级自旋，主要遵循以下三点原则：①自旋奇偶性：根据推转壳模型的描述，当准粒子处于优惠态(Favored)时、较非优惠态(Unfavored)具有更大的顺排角动量。这样，通过对转动带中两signature分支系列的i_x大小的比较，可以辅助推断能级自旋的奇偶性；②顺排角动量相加性：在忽略p-n剩余相互作用条件下，奇奇核中总的顺排角动量近似等于相邻奇A核中相应组态带提取的准粒子顺排角动量之和。这样，利用i_x对自旋值比较敏感的特点，可以推断出能级自旋取值的大致范围；③激发能系统性分析：由于集体转动反映大量核子的集体行为，少数核子的改变不会对这种运动产生明显影响，利用转动惯量的组态相关特性，在一组同位素或同中子素系列链中，对应一定内禀结构的转动带，随着质子数或中子数的均匀递增，能级能量应表现光滑的变化趋势(即不发生突变)。这三个方面基于不同角度、相对独立地指定转动带自旋。其结论的统一、往往可以给出正确的自旋数据。然而，必须指出的是：系统学分析过程是一种经验方法，并不具有严格的理论基础，上述的自旋修正以及总结出的旋称反转规律，必须得到实验核谱学测量的支持。基于这一思想，针对两核区，我们分别选择情况较为阿典型的奇奇核~(158)Ho和~(124)Cs进行了集中的实验测量。本论文的主要研究目标就是要建立两核中晕带与低激发态或基态的联系，找出原纲图中错误自旋指定的原因所在，验证系统学结论的有效性，并用旋称反转的实验规律性对理论模型的系统计算结果进行检验。(一)奇奇核~(158)58Ho高自旋态的实验研究在原子能研究院的HI-13串列加速器上，通过~(152)Sm(~(11)B，5nγ)~(158)Ho融合蒸发反应(束流轰击能E_(lab)=60 MeV)、对目标核~(158)Ho的高自旋态进行布居。探测阵列由八个高纯锗探测器构成，为了提高低能射线的收集效率，使用了一个平面型高纯锗探测器。分别进行了激发函数曲线测量、γ-γ-t符合测量和剩余放射性测量。数据反演后，两重符合总记数～120x10~6。实验结果概括如下：1．建立了基态带，组态指定为：{πh_(11/2)[523]7／2-direct Xvh_(9/2)[521]3／2~-}K~π=5~+；2．建立了一个强度仅次于晕带的强耦合带结构(亚晕带：yrare band)。通过转动参数、跃迁几率、顺排角动量、带交叉频率等特征参量的分析，其组态指定为：{πg_(7／2)[404】7／2]~+ direct X vi_(3／2)[651]3／2~+}K~π=5~+。 尽管该带带头附近的结构还不完整，但观测到了带内几条能级退激、分别贯入到晕带和基态带，从而将晕带和亚晕带同基态联系起来，固定了晕带和亚晕带中能级的激发能位置，并通过对这些连接跃迁多极性的分析，指定了两个带中的能级自旋和宇称；3.晕带(πh_(11/2)direct X vi~(13/2))向高自旋端拓展了7条能级，最高自旋态达到26h，激发 能4．9MeV。肯定了原纲图中不确定的617kev跃迁的存在和放置，观测到了反转点(I_(inv.)≈16h)，肯定了系统学研究对该核的自旋修正。基于本实验建立的连接关系，晕带中观测到的最低态(即70.8kev跃迁贯入能级)激发能为207．6kev，而对应该能级，原纲图中激发能为156．9kev。这意味着原能级纲图中，晕带向基态退激途径中漏掉了一个～5lkeV的"能隙"(Energy gap)，自旋差|△I|=3。根据晕带与退激5-同质异能态的跃迁(156．9kev)的快符合关系，该"能隙"至少由两个跃迁构成。该结果否定了原纲图中对晕带带头处理的三种可能性(①70．8kev为连接跃迁，其退激的能级为带头；②70．8kev为带内跃迁，156．9kev、5-同质异能态为带头：⑨70．8kev为带内跃迁，156．9kev、5-同质异能态为带头，但带头附近仍存在尚未观测的跃迁)。不确切的连接关系是过去实验中无法正确指定晕带自旋的原因；4．建立了一个强耦合的转动带结构，其能级间距(跃迁E_γ)随角动量的增加均匀递增，组态指定为{πh_(11/2)[523]7／2~-direct Xvh_(11/2)[505]11／2~-}K~π=9~+；同时，观测到了另一高K激发态退激到该转动带。其内禀结构指定为：{πg_(7／2)[404]7／2~+direct Xvh_(11/2)[505]1 l／2~-}K~π=9~-；5．建立了基于156．9 kev(I~π=5~-、T_(1/2)=29 ns)同质异能态上的转动带，该带观测完整，具有较强耦合的结构特点。其内禀准粒子轨道指定为：{πh_(11/2)[523]_(7／2)~-direct X vd_(3／2)[402]3／2~+}K~π=5~-，与处于较低激发能(67．3 kev)的2~-态(T_(1／2)=27 min．)构成了一对GM伙伴态。否定了过去的实验中把该态指定为{πg_(7/2)~2+direct Xvh_(9/2)[521]3／2~-}K~π=2~-组态；6．观测到了一个基于65．5 kev激发态的转动带，通过理论模型预言的带头激发能及转动参数与实验值的比较、考虑到其较弱的布居强度和很低的顺排角动量、以及较强耦合的结构特点， 其组态指定为： {πd~(5／2)[402]5／2~direct X vh_(9／2)[521]3／2~-}K~π=4~-。这一结果肯定了过去放射性测量中对处于较高激发能(139．2 kev)、T_(1／2)=1．85 ns、I~π=1~-激发态的讨论，即二者构成了一对GM伙伴态；7．建立了基于{πh_(11／2)[523]7／2~-direct X v_(7／2)[523]5／2~-}K~π=6~+激发态的强耦合转动带结构，其带头激发能为450．1 kev，与I~π=1~+、激发能为146．9 kev的同质异能态构成了一对GM伙伴态；8．在过去的放射性衰变测量中，提供了三个2~+激发态(激发能分别为117．7 kev、74．95 kev和316 kev)。其中两个2~+态(117．7和74．95 kev)同时指定具有{πh_(11／2)[523↑]7／2~-direct X vh_(9／2)[521↓]3／2~-}K~π=2~+组态。这里，我们指定1 17．7 kev的2~+激发态为{πg_(7／2)[404↓]7／2~+ direct X vi_(l3／2)[651↓]3／2~+}K~π=2+组态，即与本实验建立的亚晕带内禀激发态构成了一对GM伙伴态，而74．95 kev的2~+激发态指定为 {πh_(11/2)[523↑]7／2~-direct X vh_(9/2)[521↓]3／2~-}K~π=2~+组态，即与基态构成了一对GM伙伴态。基于本实验中K~π=9~+激发态的观测及其转动带的建立，我们指定激发能为3 1 6 kev的2~+激发态具有{πh_(11/2)[523↓]7／2~-direct X vh_(11/2)[505个]1 1／2~-}K~π=2~+组态，即这两个态构成了一对GM伙伴态；9．通过本实验、提供了~(158)Ho中各能态的跃迁强度和跃迁几率等数据。概括起来，奇奇核~(158)Ho的能级纲图大大完善了。综合本实验观测到的高自旋转动带结构和放射性测量中的部分激发态信息，我们可以整理出10对GM伙伴态，并提供了四个分别对应自旋平行和反平行耦合的GM能量漂移(GM Shift)，即：{πh_(ll／2)[523]7／2~-direct Xvh_(9／2)[521]3／2~-}K~π=5~+、2~+，EGM=101．4 kev；{πh_(11/2)[523] 7／2~-direct X vd_(3／2)[402]3／2~+}K~π=5~-、2~-，E_(GM)=64．1 kev；{πd_(5/2)[402]5／2~+direct X vh_(9／2)[521]3／2~-}K~π =4~-、1~-，E_(GM)=113．3 kev；{πh_(11/2)[523]7／2~-direct Xvf_(7/2)[523]5／2~-}K~π=6~+、1~+，EGM=255．7 keV。(二)奇奇核~(124)Cs高自旋态的实验研究在原子能院的HI-13串列加速器上，利用~（116）Sn（~（11)B，3nγ)~(124)Cs融合蒸发反应(束流轰击能E_(lab.)=45 MeV)，对奇奇核~(124)Cs的高自旋态进行了布居。探测阵列由10个高纯锗探测器和一个小平面探测器组成。数据反演后，总的两重符合事件数达到160x10~6。实验结果概括如下：1．高自旋转动带的信息更丰富了：建立了三个新的转动带结构，其中两个耦合带、一个退耦带，组态分别为：{πh_(11／2)[550]1／2~- direct X vhd_(5/2)[413]5／2~+}K~π=3~-、{πg_(7／2)[413]5／2~+direct X vg_(7/2)[402】5／2~+}K~π=5~+以及{πh_(11/2)[550]1／2~- direct X vd_(3/2)[400]l／2~+}K~π=1~-；2．低激发态的信息更丰富了：观测到了20多条新的低激发态跃迁，增加了10多个新的低激发态；3．转动带之间以及转动带与低激发态间耦合的信息大大丰富了：在过去的研究中观测到了三个彼此孤立、悬空的转动带结构，这里指定它们的组态为：{πh_(11／2) [550]1／2~-direct X vh_(11/2)[523]7／2~-}K~π=4~+(晕 带) ； {πh_(11/2)[550]1／2~- (direct X)vg_(7/2)[402]5/2~+}K~π=3~-(亚晕带：布居强度仅次于晕带)；{πh_(11/2)[550]1/2~-(direct X)vs_(1/2)[411]1／2~+}K~π=1~-(双退耦结构)。其中，亚晕带(yrare band)通过至少三个独立的退激路径与低激发态联系起来；同时，建立了晕带与亚晕带间的多条连接关系。其它转动带分别与晕带和亚晕带联系起来，从而，在奇奇核~(124)Cs中，转动带的"悬空"不再存在，限定了各转动带中能级的激发能位援，并通过这些连接跃迁多极性的分析，分别指定了各能态的自旋和宇称。4．基于本实验建立的连接关系，晕带的最低态(124kev射线贯入能级)的激发能为618．9kev，该能量值比过去研究中的同一能级高出11．7kev。这表明原能级纲图中晕带的退激途径漏掉了一个11．7kev的"能隙"(根据Weisskopf估计，该能隙很可能由两个偶极跃迁构成)。该"能隙"的漏观测，正是导致过去实验中无法正确指定晕带自旋的原因所在；

大兴安岭樟子松林火历史及火烧对林分结构的影响(英文)

为准确评价林火在大兴安岭樟子松林中的地位和作用,在大兴安岭呼伦贝尔盟莫尔道嘎林区樟子松林内,利用火疤木解析的方法,确定了3块火疤木集中的样地历史林火发生的年代及每次林火的火焰高度(h);林火强度(I)通过经验公式计算;结合样地每木调查,推算了林火发生后样地林木胸径。研究表明,3块样地自1887～1976年间共发生10次林火,h为0.46～3.32m,I为48～3690kW/m,平均林火间隔期(tMFI)约为19.8a。在樟子松林内高强度的火烧对林分生长造成破坏,迫使林分重新开始更新和演替,中度与低强度火作为一个自然选择力,排除抗火性较樟子松差的树种、灌木和杂草,加速养分循环,使存活下来的樟子松获得更大的存活与发展空间。tMFI与I成反比,因此过分干扰林火发生必将增加发生大火的可能性。

High-performance dye-sensitized solar cells based on solvent-free electrolytes produced from eutectic melts

Low-cost excitonic solar cells based on organic optoelectronic materials are receiving an ever-increasing amount of attention as potential alternatives to traditional inorganic photovoltaic devices. In this rapidly developing field, the dye-sensitized solar cell(1) (DSC) has achieved so far the highest validated efficiency of 11.1% (ref. 2) and remarkable stability(3).

STRUCTURE OF AN ERBIUM COORDINATION COMPOUND WITH L-PROLINE, ([ER(PRO)2(H2O)5]CL3)(N)

catena-Poly[{pentaaqua(L-proline-O)-erbium-mu-(L-proline-O:O')} trichloride], {[Er(C5H9-NO2)2(H2O)5]Cl3}n, M(r) = 594.0, monoclinic, P2(1), a = 8.294 (1), b = 10.981 (3), c = 11.934 (3) angstrom, beta = 107.04 (2)degrees, V = 1039.2 (4) angstrom3, Z = 2, D(x) = 1.90 g cm-3, lambda(Mo Kalpha) = 0.71069 angstrom, mu = 45.2 cm-1, F(000) = 586, T = 298 K, R = 0.0244 for 1711 unique reflections [I > 3 sigma(I(o))]. The crystal consists of one-dimensional chains of infinite length in which one L-proline ligand bridges two neighboring Er ions, the other L-proline ligand being monodentate.

STRUCTURE OF 1,10-DIAMINODECANE TETRACHLOROZINCATE

[NH3(CH2)10NH3][ZnCl4], M(r) = 381.51, triclinic, P1BAR, a = 7.296 (1), b = 10.110 (3), c = 12.814 (4) angstrom, alpha = 90.84 (2), beta = 101.17 (2), gamma = 92.52 (2)-degrees, V = 926.13 angstrom 3, Z = 2, D(x) = 1.37 Mg m-3, lambda(Mo K-alpha) = 0.71073 angstrom, mu = 1.925 mm-1, F(000) = 396, T = 298 K, final R = 0.070 for 1237 unique reflections [I > 3-sigma(I)]. The structure is characterized by layers of inorganic ions sandwiched between layers formed by the paraffinic chains.

A NOVEL METAL THIAMINE COMPLEX WITH A CYCLIC DIMER FORMED BY METAL-BRIDGED 2 THIAMINE LIGANDS - CRYSTAL-STRUCTURE OF [MN(THIAMINE)CL2(H2O)]2[THIAMINE]2CL4.2H2O

The crystal structure of [Mn(thiamine)Cl2(H2O)]2[thiamine]2Cl4.2H2O has been determined by X-ray diffraction methods. The compound contains a cyclic dimer of a complex cation with two thiamine ligands bridged by two Mn(II) ions across a crystallographic center of symmetry. Each Mn(II) is coordinated by two chloride atoms, a water molecule, a N(1') atom of the pyrimidine from a thiamine and an O(53) atom of the hydroxyethyl side chain from another thiamine. There are two free-base thiamine molecules related by a center of symmetry in the unit cell, which form a base-pair through the hydrogen bonds. Both the independent thiamine molecules in the asymmetric unit assume the common F conformation with phi-T = 10.0(9) and 3.6(10) and phi-P = 85.6(7) and 79.6(7), respectively. The compound provides a possible model for a metal-bridged enzyme-coenzyme complex in thiamine catalysis. Crystallographic data: triclinic, space group P1BAR, a = 12.441(4), b = 13.572(4), c = 11.267(3) angstrom, alpha = 103.15(2), beta 89.03(3), gamma = 115.64(2)-degrees, Z = 1, D(calc) = 1.524 g cm-3, and R = 0.050 for 3019 observed reflections with I > 3-sigma(I).

CALCULATIONS OF THE EIGENVALUES OF PURE QUADRUPOLE INTERACTION IN MOSSBAUER-EFFECT STUDIES

Two approximate formulae to calculate the eigenvalues of pure quadrupole interaction in Mossbauer effect studies have been proposed and the eigenvalue coefficients in the formulae have been given for various excited states and ground states of the nucleus with different spin. All the eigenvalues of pure quadrupole interaction between both excited state and ground state of nucleus with spin I = 3/2 divided-by 9/2 and the electric-field gradient with different asymmetry parameter (eta = 0 divided-by 1.0) have been calculated by these formulae. The results show that the accuracies in all the calculations are more satisfactory or same in comparison with those obtained by the formula of Shenoy and Dunlap, especially when the asymmetry parameter of electric-field gradient is larger than 0.8 for the nucleus with spin I = 5/2.