激发态~(17)Ne双质子2p发射的实验

<正>在中国科学院近代物理研究所放射性束流装置RIBLL上完成了17Ne+197Au的实验,采用硅条探测器与CsI(Tl)+PIN探测器阵列进行运动学完全测量,研究了17Ne双质子发射的机制。实验选用

~(17)B的晕结构特征

实验利用束流衰减法测量了43.7AMeV丰中子核17B与C靶反应的总截面σR=(1724±93)mb.用零程Glauber计算,假定17B具有核芯15B和两个价中子结构,输入GG和GO密度分布,计算的激发函数曲线与该实验数据很好符合,输入描述稳定核双参数Fermi密度分布,不能得到与实验数据符合的结果,表明17B是核芯15B+2n的假定是合理的.并且中子密度分布表现较大空间扩展-晕结构特征.

丰中子奇异核~(17)B的实验研究

在兰州重离子加速器国家实验室(HIRFL)放射性次级束流线(RIBLL)上,用束流透射法测量了丰中子奇异核17B与C靶反应的总截面.假定17B具有15B(核芯)+2n结构,采用Gauss+HO形式的密度分布和零力程Glauber模型进行计算的结果可以很好地拟合实验数据,并得出17B的密度分布有一个很大的弥散,表明17B是双中子晕核.

小角度范围内弱束缚核~(17)F弹性散射微分截面的奇异行为(英文)

在兰州放射性束流线(RIBLL)上完成了17F／17O+208Pb的弹性散射微分截面角分布测量．分析了17F／17O弹性散射产物微分截面的对数(ln(dσ／dθ))随散射角平方(θ2)的依赖关系．结果表明,在所测量的角度范围内(6°-20°),17O的这一依赖关系可以用一条直线很好地拟合,而17F的这一依赖关系需要两条不同斜率的直线才能拟合．17F数据拟合中的这种斜率改变可能起因于17F的奇异结构．对其他实验组数据的分析支持以上的结论,即在一定的角度范围内,弱束缚核与稳定核相比,弹性散射产物微分截面的对数与散射角平方的依赖关系有明显的差异,这可以作为深入研究“晕核”和“皮核”的一个新探针．

质子滴线核~(17)Ne在Si靶上反应总截面的测量

描述了在兰州放射性次级束流线上用 80MeV/u的2 0 Ne轰击Be靶产生出理论上预言有奇异结构的17Ne的次级束流 ,并用它轰击Si靶 ,测量它的反应总截面并与其相邻的核相比较 ,发现截面值没有增大的现象 .利用微观的Glauber模型进行了计算 ,理论计算和实验结果符合很好 ,确认其没有奇异结构 .

高电荷态离子Ar~(17+)与Mo表面作用过程中的X射线发射

观测了低速 (小于Bohr速度 )高电荷Ar17+离子与金属Mo表面相互作用的X射线发射 ,以及ArKα ,KβX射线强度随入射离子动能的变化 .

~(17)N+~(197)Au反应中碎片与中子的符合测量

在 3 3 .4MeV/u17N束轰击197Au靶产生的反应中 ,利用放置于不同角度组合的 1 7个中子探测器 ( 4°— 83°)和 1 4个半导体望远镜 ( 2 .3°— 9.0°)对反应产物碎片与中子进行了符合测量 .经对所得实验角分布积分得到Z =3— 6元素的同位素产额分布 .在参加者 -旁观者模型框架下 ,采用17N原子核内部的不同密度分布计算了同位素产额分布并与实验数据做比较

~(17)F和~(18)Ne与质子的弹性散射角分布

采用逆运动学方法对放射性核束17F和18Ne与质子进行弹性散射实验 ,得到了实验测量微分截面 .用较准确描述放射性核素性质的CH89参数化的光学势为初始光学势 ,用扭曲波玻恩近似的理论计算程序DWUCK4和自动参数搜索程序ABOD对实验数据进行光学势参数理论拟合 ,得到了与实验数据相符合的光学势参数 .将得到的光学势参数进行分析 ,得到了17F和18Ne实势相互作用均方根半径分别为 3 2 3 9fm和 3 3 1 7fm .

55MeV/u~(40)Ar~(17+)离子在生物等效材料中产生的核碎片

利用HIRFL(兰州重离子研究装置 )产生的 5 5MeV/u的4 0 Ar17+ 离子束 ,在辐照生物学实验终端 ,测量了其经过 1.5mm厚有机玻璃后三个不同角度的碎片分布情况。探索了应用由CsI(Tl) +快塑料闪烁探测器组成的Phoswich探测器研究重离子在生物材料中产生的核碎片角分布测量的可行性 ,结果表明这种实验方法是可行的 ,实验结果令人鼓舞。本工作为进一步的实验积累了可靠的经验。

F同位素的反应总截面测量和~(17)F可能的质子皮结构

应用透射法对中能区F同位素与C靶的反应总截面进行了测量 .发现17F的反应总截面比其邻近同位素的反应总截面稍有增强 .用Glauber模型和BUU模型对F同位素进行了差异因子d的分析 .17F的差异因子d比其附近同位素稍有增强 .分析结果表明17F可能存在质子皮结构 .