230Ac的 b 延发裂变的观测及新核素合成

第一部分：β延发裂变（βDF）是一种稀有的核衰变模式,它在天体物理学和研究中具有重要价值;为研究远离β稳定线核素提供了可能性,是研究新核素合成的新台阶.第二部分：采用放射化学分离法从中能<'18>O离子辐照过的天然铀靶以及钍靶中分离出放射性Ba同位素,用高分辨的HPGe探测器测量Ba部分的γ射线谱,对测得的时间累计谱进行分析,用常规的计算产额生成截面的方法得到了Ba同位素的生成截面,并对其中的一些截面数据进行了讨论.第三部分：在中子发生器上用14-15MeV的中子轰击天然白金箔,通过<'198>Pt(n,2p）反应产生<'197>Os.使用两台HPGe探测器做γ（X）单谱和X-γ-t符合测量.对测得的数据进行了分析,结果显示我们合成并鉴定了新丰中子同位素<'197>Os,确定它的半衰期为2.8±0.5min.第四部分：用<'133>Ba作示踪剂对Ba在不锈钢片上的分子镀进行了研究.对在异丙醇溶液中的影响Ba分子镀的因素：电镀时间和电流密度等做了条件实验.在电流密度为4.0～6.0mA/cm<'2>,沉积时间30min的实验条件下,可在不锈钢片上获得厚度为0.5～1.0mg/cm<'2>的Ba镀层,也确定了Ba的电镀效率.

原子核145Tb和157Yb的高自旋态能级结构研究

本论文分为两部分：1）利用能量为165 Mev的飞束流，通过熔合蒸发反应118Sn（32S，1p4n），用12套BGO（AC）HPGe探测器进行了γ射线的激发函数、X-γ-t和γ-γ-t符合测量。首次建立了由50个能级、81条γ跃迁组成的145Tb的高自旋态能级纲图。基于邻近N＝80同中子素能级结构的系统性，用弱祸合模型对145Tb的低位能级结构进行了解释。145Tb的低位能级可以看成是由一个hll尼价质子与偶偶核芯144Gd的2＋，4＋和3-激发态祸合而成。通过粒子一核芯相互作用计算很好地再现了145Tb的低位激发态。通过比较可知，（πh11/2⑧v-22+，4+）和（πh11/2×3-）多重态的激发能与相应核芯的激发态能量相差不大，这说明价质子与核芯的相互作用比较弱。本工作在多粒子壳模型组态基础上对145Th的更高激发态进行了深入讨论。为了使实验能级的组态指定更为直接方便，采用了参数无关的半经验壳模型计算。其结果清楚地揭示了球形核多准粒子的激发特性。通过与计算结果比较，明确地指定了晕态能级和部分非晕态能级的组态。 2）利用能量为90MeV的16O束流，通过144Sm（16O，3n）反应，用11套BGO（AC）HPGe探测器进行了长时间的γ-γ-t符合测量。基于γ-γ符合关系、γ射线的各向异性度和DCO系数的测量结果，首次建立了157Yb的高自旋能级纲图。确定了157Yb的13／2+同质异能态的激发能为530 keV。此同质异能态已经被前人指定，其激发能却一直未知。观测到了157Yb的vi13/2龙转动带。157Yb能级纲图中的角动量较低部分显示了轻微扁椭与长椭形变之间的共存。随着角动量增加，157Yb的vi13/2带逐渐损失其集体性，其能级结构演变为具有准振动的激发样式，最后被单粒子激发所取代。用TRs模型计算了157Yb的vi13/2转动带随着角动量增加的形状演变。计算结果很好地再现了实验观测。本工作表明，157Yb不但在核素图上连接了基态为球形（N＜87）和有明显长椭球形变（N＞87）的2组同位素，而且同时具有这2组同位素的结构性质。

金属固体在重离子轰击下发射的特征X射线的能移研究

本论文的实验工作，是在兰州重离子加速器国家实验室完成的。实验中，使用ORTEC公司生产HPGe探测器测量了84MeV的12C4+重离子轰击系列金属箔生成的特征X射线。本论文研究了金属薄靶Ag、Cd、In和Sn产生的特征KX射线的能移现象。实验发现Ag、Cd、In和Sn的Kα1和Kα2X射线没有明显的能移现象，而Kβ1X、Kβ2X射线的能移却有100～200eV。对此，应用经典电磁理论详细地解释了该问题。在多组态Dirac-Fock（MCDF）程序计算的单空穴能移的基础上，分别根据实验中测量的特征KX射线的能移值和“几何”模型研究了重离子轰击下Ag、Cd、In和Sn的L、M壳层的多重电离。另外，在相同的条件下，实验测量的厚靶Au的特征LX射线能移不明显，而薄靶Au的特征LX射线却有1.5keV以上的能移。本文定性解释了该实验现象

球形核139Ce和过渡区核189Pt高自旋态能级结构研究

本论文主要包括以下两部分： 利用能量为50 MeV的 12 C 束流，通过反应 130 Te( 12 C,3n)产生了 139 Ce 的高自旋态。 基于标准在束核谱学实验方法，利用由14套BGO（AC）HPGe 探测器组成的探测器阵 列，进行了X- γ -t和 γ - γ -t符合测量，更新并扩展了 139 Ce 的高自旋能级纲图。139 Ce 的能级结构具有球形原子核的典型特征，其高自旋态是由单粒子激发形成的。本文利用 经验壳模型计算了 139 Ce 的多准粒子激发态能量，研究了其高自旋激发态的多准粒子特 性。 利用能量为88和95 MeV的 18 O 束流，通过重离子熔合蒸发反应 176 Yb( 18 O,5n)，布 居了 189 Pt 的高自旋激发态。实验采用 GEMINI γ射线探测器阵列，进行了X- γ -t 和 γ - γ -t 符合测量。基于γ - γ符合关系、γ射线相对强度、强度平衡原理和交叉跃迁等 信息，建立了新的 189 Pt 高自旋态能级纲图。实验观测到基于 1 13/2 i υ − ， 5/23/2 () f p υ 和 2 13/25/23/2 () ifp υυ − 组态的转动带以及多准粒子激发能级。其中， 1 13/2 i υ − 带的优惠和非优惠旋 称分支分别被扩展到 49/2+ 和31/2+ 能级。本工作利用三轴粒子-转子模型分析了基于 1 13/2 i υ − ， 5/23/2 () f p υ 组态的转动带性质，分析了它们波函数的主要成分，并建议它们分别 具有三轴形变和长椭形变。实验上发现结构非常相近的两个能级序列，我们建议它们具 有 2 13/25/23/2 () ifp υυ − 组态。第一次利用粒子-转子模型计算了这个基于三准粒子组态的转动 带能级能量，很好地再现了实验结果，并建议此带具有扁椭形变。由于与这个组态相应 的 Nilsson 轨道量子数显示了赝自旋量子数特征，我们建议此三准粒子组态转动带为赝 自旋伙伴带。

206At的高自旋态能级结构研究

利用能量为60MeV到80MeV的~(12)C束流，通过~(197)Au(~(12)C, 3n)~(206)At反应，产生并布居了~(206)At的高自旋态。用七台BGO(AC)HPGe探测器和一台用于探测低能γ跃迁的小平面探测器进行了γ射线的激发函数、γ-γ-t 符合及γ射线的DCO测量。基于这些测量，首次建立了~(206)At的能级纲图，发现了一个新的同质异能态，提取了它的寿命值。本工作首次建立了包括25条γ跃迁的~(206)At高自旋能级纲图，确定了一个半寿命为908 ± 400 ns. 、自旋字称为10~-的同质异能态。基于较重的双奇At核能级结构的系统性，用半经验的方法对~(206)At的10~-同质异能态进行了解释。通过与在实验上和理论上进行了详细研究的~(208)At的能级结构的比较，研究了~(206)At, ~(208)At 能级结构的系统性。

143Pm高自旋态和重丰中子新核素的合成及衰变性质研究

本论文从内容上可以分为两大部分：第一部分：对近球形核~(143)Pm高自旋态进行的在束γ研究。这一部分是本文的重点。利用能量为82和90 MeV的~(19)F束流，通过融合蒸发反应~(128)Te (~(19)F,4nγ) ~(143)Pm布局~(143)Pm的高自旋态。利用联合在束装置(JIBGE)的10套带BGO反康的HPGe探测器进行了标准在束γ谱学测量，包括γ射线的激发函数、γ单谱、γ-γ-t符合谱以及DCO测量。在已有工作的基础上，建立了~(143)Pm激发能高达10.5 MeV，自旋约为(61/2)h的高自旋态能级结构。观测到了28条新的跃迁能级和48条新的γ射线。对两个已知的同质异能态寿命进行了提取，并在8 MeV激发能附近进行了高自旋态同质异能态的搜索。以~(142)Nd，~(144)Sm为核实，用零级弱耦合模型对~(143)Pm的晕态能级结构进行了定量的解释。计算表明，直到激发能Ex = 6.77 MeV，自旋宇称J~π = (37/2~+)的晕态能级都可以用弱耦合模型进行很好的解释。但是，对于更高激发能的能级，组态情况要复杂的多，有出现N = 82中子闭壳打破的可能。同时，利用大基壳模型OXBASH程序对其能级结构进行了计算和讨论，其结果支持弱耦合模型的假设。第二部分：利用中能重离子的多核子转移反应，(~(186)W-2p + 2n)，(~(238)U-2p + 2n)对丰中子核~(186)Hf和~(238)Th进行了合成和鉴别。测量它们的半衰期分别为(2.6 ± 1.2) min和 (9.4 ± 2.0) min，与用质子一中子准粒子随机相近似方法的预言值是相符的。同时，对β延发裂变先驱核~(230)Ac进行了实验研究。观测到了它的两个裂变事件，得到~(230)Acβ延发裂变几率为(1.19 ± 0.85) * 10~(-8)。从而使~(230)Ac成为世界上第一种被确认了的基态β延发裂变先驱核。

奇奇核166,168Lu和奇中子核87Zr高自旋态的实验研究

本论文主要进行了奇奇核~(166)Lu、~(168)Lu和奇中子核~(87)Zr的高自旋态的研究工作，对它们高自旋态的一些物理现象进行了讨论。并且首次对1／2~-[541](direct X)vi_(13/2)组态带的系统学规律进行了总结。主要由以下三个部分组成：~(166,168)Lu高自旋态的研究在最近有关形变奇奇核高自旋态的研究工作中，随着实验上π1／2-[541](direct X)vi_(13/2)带自旋的确定，人们发现除了130区的兀h_(11/2)(direct X)vh_(11/2)和160区的兀h_(11/2)(direct X)vi_(13/2)组态带低自旋旋称反转以外，π1／2~-[541](direct X)vi_(13/2)带的低自旋也是反转的，该转动带低自旋旋称反转现象引起了人们的很大的兴趣并得到很广泛的研究，为了通过π1／2~-[541](direct X)vi_(13/2)带与已知自旋和宇称的基态和一些低激发态相连，确定该转动带的自旋，人们付出了很大的努力。特别是最近几年，一些实验上自旋的确定，使得研究π1／2~-[541](direct X)vi_(13/2)组态带低自旋旋称反转的系统学规律成为可能。需要指出的是在以前的研究结果中，~(166)Lu的π1／2~-[541](direct X)vi_(13/2)组态带的能级摆动规律与相邻奇奇核该组态带的能级摆动规律严重不符，澄清该疑点是我们重新研究该核的主要动力之一。在以前~(168)Lu的研究工作中，只在~(168)Lu中发现两个带，但其中只有晕带的组态得到指定，根据带结构和旋称劈裂的大小估计另一个带极有可能是π1／2~-[541](direct X)vi_(13/2)带。为了澄清以上这些疑点和得到π1／2~-[541](direct X)vi_(13/2)组态带的系统学规律，我们重新研究了。~(166,168)Lu的高自旋态。另外(h_(11/2)_p(i_(13/2))_n组．态带的低自旋旋称反转是一个广为人知的物理现象，但在以前的有关~(166）Lu的结果中对(h_(11/2))_p(i_(13/2))_n组态带白旋的确定与该组态带低自旋旋称反转系统规律相反，这也是我们对~(166)Lu重新研究的一个原因。实验是在北京中国原子能科学研究院HI-13串列加速器上进行的，分别利用入射能量为97MeV和92MeV的~(19)F束通过熔合蒸发反应~(152)Sm(~(19)F,~5n)~(166)Lu和~(154)Sm(~(19)F5n)~(168)Lu布居了~(166)Lu和~(168)Lu的高自旋态。用十台HpGe探测器组成的探测阵列进行γ-γ符合测量，对~(166)Lu和~(168)Lu分别记录了约1.27 * 10~8和0.25 * 10~8个两重和两重以上的符合事件。在~(166)Lu中，共发现了五条转动带，根据它们的顺排在0.28MeV均没有出现上弯，意味着它们的中子均占居i_(13/2)轨道，同时根据在~(165)Lu和~(167)Lu只发现基于9／2~-[514]、7／2~-[404]、1／2~-[541]、1／2~+[411]和5／2~+[402]轨道的转动带及在~(165)Yb和~(167)Hf中晕带均为5／2~+[642]的事实，那么由上述质子轨道和中子轨道组成的转动带是本文发现的五条带的最可能的侯选者。本实验中观察到的五条转动带分别基于7／2~+[404](direct X)5／2~+[642]、9／2~-[514](direct X)5／2~+[642]、1／2~-[541](direct X)5／2~+[642]、5／2~+[402](direct X)5／2~+[642]和1／2~+[642](direct X)5／2~+[642]轨道的转动带。和以前的数据相比主要有以下几点改进：(A)在以前的结果中，包括2000年新发表的有关~(166)Lu的文章，他们均把本文~(166)Lu纲图中(5)和(6)退激系列归属于π1／2~-[541](direct X)v5／2~+[642]转动带，而在本文中通过符合关系一个新的退激系列(7)被发现，根据(6)和(7)之间的符合关系、带交叉频率、γ射线强度和B(M1)／B(E2)的比值等关系，本文认为新发现的退激系列(7)与(6)组成新的π1／2~-[541](direct X)v5／2~+[642]转动带.以前的结果的错误在于把属于1／2~-[541](direct X)5／2~+[642]转动带的α = 0与1／2~-[541](direct X)5／2~+[642]转动带的α = 0误归于一个带，这就澄清了原文献中π1／2~-[541](direct X)v5／2~+[642]转动带能级摆动规律与相邻奇奇核该组态带能级摆动规律不符的疑点，同时把原文献中误归于π1／2~-[541](direct X)v5／2~+[642]转动带的那一个退激系列(5)重新指定为1／2~+[411](direct X)5／2~+[642]带(α = 0)；(B)通过分析实验数据、跃迁能量系统学和运用顺排相加性规则对以前实验中建立的9／2~-[514](direct X)5／2~+[642]和7／2~+[404](direct X)5／2~+[642]带的自旋进行了重新指定，把它们的自旋在原文的基础上加1个单位，澄清了以前的有关~(166)Lu结果中对9／2~-[514](direct X)5／2~+[642]组态带自旋的确定与该组态带低自旋旋称反转事实相反的疑点；(C)新发现了基于9／2~-[541](direct X)5／2~+[642]组态的转动带。在~(168)Lu中，共观察到了四条转动带，分别是π1／2~-[541](direct X)v5／2~+[642]、7／2~+[404](direct X)5／2~+[642]、 9／2~-[514](direct X)5／2~+[642]和7／2~+[404](direct X)5/2~-[523](本文新建立的带)带，本文对其中晕带7／2~+[404](direct X)5／2~+[642]的K值取值与原文献中的取值不同，并根据能量系统学和带头激发能指出不同的原因。 除以上所述外，本文还给出了~(166)Lu和~(168)Lu各γ射线的强度、转动参数A、较强γ射线的DCO值、分支比和B(M1)／B(E2)等实验值。基于实验和理论预期的B(M1)／B(E2)比值的比较、各带带交叉行为、顺排相加性、带头激发能和转动参数A对各带的组态和自旋进行了指定。最后通过对实验上对~(162,164)Tm、~(174)Ta和~(176)Re的π1／2~-[541](direct X)vi_(13/2)组态带p-n剩余相互作用信息的提取，指出奇质子核中1／2~-[541]带的带交叉频率相对相邻偶偶核的延迟约三分之一到一半左右，其原因是由于p-n剩余相互作用所造成的(包含了对效应和形变变化的CSM模型能够解释另一半的偏离)，可以定性的认为正是由于形变、对相互作用的变化和剩余p-n相互作用三者相结合导致了整个的1／2~-[541]带中带交叉频率的偏离。旋称反转机制综述和πh_(932)(direct X)vi_(l3/2)组态的系统学首先对导致旋称反转的各种机制做一简单回顾，同时对ππh,u2⑩vi,钔组态带系统学规律做一简单总结，总结了πh_(11/2)(direct X)Vi_(13/2)组态带的跃迁能量系统学规律。在最近，随着~(162)Tm、~(164)Tm、~(174)Ta和~(176)Re等几个奇奇核中半退耦带1／2~-[541](direct X)vi_(13/2)的自旋通过实验方法的确定，人们惊奇的发现在上述这些核~(162)Tm、~(164)Tm、~(174)Ta和~(176)Re)中半退耦带1／2~-[541](direct X)vi_(13/2)在低自旋区都是旋称反转的。人们就会很自然的回头去看那些在该区已经布居1／2~-[541](direct X)vi_(l3／2)组态带的那些核，结果发现对于该组态带的自旋的指定是很杂乱无章的，有些自旋的确定即不符合能量系统学又与顺排相加性规则相悖，如在~(172)Ta和~(178)Re中(值得指出的是有关这两个核的文章均是在十年前发表的)，自旋的指定明显与最近发表的该区πhg_(9/2)(direct X)vi_(13/2)组态带自旋不符，本文通过能量系统学和顺排相加性对~(172)Ta和~(178)Re的1／2~-541](direct X)vi_(13/2)组态带自旋做了修改，分别增加了3h和h。本文通过对最新结果~(162)Tm、~(164)Tm、~(170)Lu、~(170,174,176)Ta、~(176)Re、~(180)Ir)和以前的结果(~(172)Ta和~(178)Re)及本文的结果(~(166,168)Lu)对上述12个核的1／2~-[541](direct X)vi_(13/2)组态带的S(I) = E(I)-E(I-1)- E(I + 2)-E(I + 1)-E(I - 1)-E(I - 2)]／2～I的变化图的分析，继A ≈ 130区7πh_(11/2)(direct X)vh_(11/2)组态带和A ≈ 160区πh_(11/2)(direct X)vi_(13/2)组态带的系统学规律以后，首次总结出A ≈ 170区π1／2~-541](direct X)vi_(13/2)组态带的系统学规律：反转点的自旋随N的增加而增加，随Z的增加而减小，与πh_(11/2)(direct X)和πh_(11/2)(direct X)vi_(13/2)转动带的系统学规律很相似，即反转点自旋均随中子和质子单调地变化。通过对各种理论模型的研究发现三轴形变、科里奥利力、带交叉与自反转和p-n相互作用在奇奇核中都有可能导致旋称反转，包含有p-n相互作用的粒子-转子模型在πh_(11/2)(direct X)和vh_(11/2)、πh_(11/2)和π1／2 ~-[541](direct X)vi_(13/2)组态带中的旋称反转上取得了某些成功，表明p-n相互作用在解释奇核低自旋反转现象中起着很重要的作用。通过对实验上π1／2~-[541](direct X)vi_(13/2)组态带旋称反转点与文献中理论计算值的比较，得出p-n相互作用强度的变化可能是导致π1／2~-[541](direct X)vi_(13/2)组态带症称反转点变化主要原因的结论。过渡区核~(87)Zr的高自旋态研究在A≈80区，许多原子核的中子和质子数都处在28和50两个满壳层之间，对于这些核而言，任何一种核子数的改变都有可能导致核形状的显著变化。有研究结果表明，对于40≤Z≤45的核来讲，N=46是变形核向球形核变化的转折点。在40≤N≤50区，对Zr(Z=40)同位素系列中诸原子核能级结构伴随中子数改变而发生的变化的研究将会帮助我们了解这个形状变化的过程。我们所研究的~(87)Zr含有47个中子，就处于这个过渡区。实验是在北京中国原子能科学研究院HI-13串列加速器上进行的，利用入射能量为118MeV的~(32)S束通过~(58)Co(~(32)S,3pn)~(87)Zr熔合蒸发反应布居。~（87）Zr的高自旋态，实验用的靶为附有Ta衬的厚度1082μg／cm~2的~(59)Co箔。用7台HpGe探测器组成的探测阵列进行γ-γ符合测量。同时采用一个小平面光子探测器探测低能γ射线。本实验记录了约1.5 * 10。个两重以上的符合事件，建立了自旋直到37／2和43／2的能级纲图。研究的结果表明：~(87)Zr与相邻同中子奇A核的正宇称低激发能级之间存在着很强的相似性，而与相邻奇A核同位素相比，结构变化明显， 这可能表明在该核区对核形变的影响中子占主要地位，质子影响较小。激发能随中子变化的比值图呈阶梯状，认为R ≈ 1.5，R_x ≈ 2.0和R_x ≥ 2.2分别代表核形变的三个区域，即球型核、过渡区核和形变核。通过与相邻(Z,N + 1)偶偶核低激发态能级相比较的方法对各低激发能级组态的主要成分进行了估计，发现随自旋的增加，出现了各能级组态之间的混杂。

207Rn高自旋态能级结构研究

本论文首先介绍了原子核高自旋态研究的一般概况以及其物理解释的基本理论，然后介绍了在束γ谱学及其实验技术。在此基础上分析和讨论了~(207)Rn核的高自旋态实验研究。利用能量为85Mev到95Mev的~(16)O束流，通过~(196)Pt（~(16)O,5n）~(207)Rn反应布居了~(207)Rn的高自旋态。用十台BGO（AC）HPGe探测器进行了下射线的激发函数、γ-γ-t符合及γ射线的单谱等的测量。基于上述测量，本工作建立了包括17条γ跃迁和18个能级的~(207)Rn的高自旋能级纲图，并且基于实验测量的DCO系数建议了各能级的自旋值。为了从物理上讨论207Rn的核结构，本文利用经验壳模型对它的部分能级组态进行了计算。用一个f_5/2)价中子空穴与208助核芯祸合定性地解释了~(207)Rn的低位激发态。用一个i_(13/2)价中子空穴与~(208)Rn核芯藕合定性地解释了~(207)Rn的高位激发态。

134Ba、135La高自旋态能级结构研究

本论文介绍了利用在束γ谱实验技术研究原子核高自旋态的基本理论知识，描述了在束实验的实验技术和方法。分析和讨论了134Ba和135L。核高自旋态能级结构的特性。利用在束丫潜实验技术，通过艰离子融合蒸发反应IOB＋l 28Te分别由IP3n和3n反应道布居了l34Ba和135La核的高自旋激发态。实验中采用9套带有BGo反康抑制的HPGe探测器进行了γ-γ-t符合测盘。推于γ-γ符合关系，丫射线的相对强度和各向异性度等测量结果分别建立了囚彻和哪La核的能级纲图。对于134Ba核，比较N=78的同中子素链的负宇称能级幻i构的系统性，发现激发能位于4142keV，Jn值为11-的能级很可能是与136Ce具有相似内泉结构特征的相似态。对于哪La核，在hw≈O.40MeF附近，观测到基于πh11/2质子轨道点的负宇称份的带交叉。比较N＝78同中子素链能级结构的系统性，建议该带交义是由一对h11/2；准质子发生转动顺排造成的。在高自旋态处，观测到只有很弧M1跃迁，SignatLll’e劈裂很小的I＝1负宇称带，根据系统性建议该带足建众在πh11/2⑧（vh11/2）2组态上的γ≈60°的扁椭形变带。

140Pr核高自旋态能级结构研究

本论文从内容上可以分为两大部分：第一部分：主要介绍原子核高自旋态研究的一般概况以及其物理解释的基本理论，然后介绍在束γ谱学及其实验技术，最后是介绍分析和处理实验数据的方法。第二部分：对近球形核l40Pr高自旋态进行的在束γ研究。这一部分是本文的重点。在对N＝82闭壳附近的奇A核和奇奇核如：141Nd、142Pm、l43Nd等研究中发现，它们的激发态具有典型的单粒子运动特征，并利用壳模型理论对它们的能级进行了很好的解释，对这一区域的典型的单粒子运动特征有必要进行深入地研究。由此，本论文利用在束γ谱学方法，通过130Te（14M，4n）熔合蒸发反应在束流能量55-65MeV范围内研究了双奇核140Pr的高自旋态能级结构。实验用十二台息G0（AC）HPGe探测器进行了γ射线的激发函数、γ射线单谱和γ-γ-t符合测量。基于上述实验测量，本工作首次建立了包括27个新能级和42条新y跃迁的刚Pr高自旋能级纲图，并且根据测量的ADO系数建议了140Pr部分能级的自旋值。根据140Pr周围双奇核结构的系统性，对它的部分高自旋能级的组态进行了讨论。在本工作之前，S.G.Hussein等人用140Pr（d,t）和140ce（p，nγ）反应研究了140Pr的低位能级结构；K.H.Schedl等人测量了140Pr两个同质异能态的寿命，而在同质异能态以上140Pr的在束丫谱学信息还是空白。

~(166)Ta高自旋态及A～160区S IG NATURE反转的研究

本论文以A～160区奇奇核的高自旋态核结构为研究对象，详细地总结分析了该区奇奇核[h11/2]p[i13/2]n带的性质，利用在束核谱学实验手段布居和测量了166Ta核高自旋态能级结构、借助模型理论对该核实验结果进行分析，还从理论方面系统地研究了A～160区奇奇核[h11/2]p[i13/2]n带的signature反转现象与形变的关系，取得了一些创新成果。 奇奇核高j组态带的signature反转现象系统地存在于A～160、A～130和A～80核区，目前理论上提出的各种可能机制还不能彻底解释清楚这一现象。本文中较详细地归纳了A～160区奇奇核signature反转带，即[h11/2]p[i13/2]n带，实验数据的一些系统学规律，具体贡献在于 1、总结了晕态[h11/2]p[i13/2]n带的跃迁能量系统学规律，指出存在这种规律的原因在于形变和价核子耦合性质随质子数和中子数增减的有规律变化。 2、展示了随质子数增大和中子数减小该带准粒子顺排角动量相加性逐渐变差的现象，指出这种变差的原因可能是形变减小导致剩余n-p相互作用的增强，以及奇奇核带和与之相比较的奇核带形变差异增大。文中强调了使用顺排角动量相加性规则时要考查相加前后两个signature分支顺排角动量的相对大小。跃迁能量系统学规律和顺排角动量相加性规则是目前指定该区奇奇核[h11/2]p[i13/2]n带核态自旋值的有效工具，上述工作有益于研究新核时正确运用这些工具。文中其它归纳和总结工作也为后续研究提供了较为系统的参考资料。 此前尚未有人对166Ta核做过在束研究，我们在中国原子能科学研究院利用HI-13串列加速器通过141Pr（28Si，3n）反应布居和测量了166Ta核高自旋态。实验中使用了5片厚500μg/cm2纯度98.0%的141Pr自衬靶，7台HpGe反康谱仪和1台平面型HpGe探测器。用改变束流能量测量在束单谱和剩余放射性的方法确认实验中生成了166Ta核并为符合实验选定了束流能量。γ-γ符合实验束流能量为127MeV，实验中共收集到约50×106个两重符合事件。实验后用152Eu放射源对探测系统进行了能量和效率刻度。符合实验数据被反演成γ-γ、X-γ和DCO二维谱。通过处理和分析实验数据，得到以下主要结果： 1、用TaKX射线开窗、比较不同束流能量下的在束单谱和排除已知核射线等方法确认了属于166Ta的射线，根据这些射线的级联关系首次建立起了166Ta核的在束能级纲图，其中包括4条转动带，60条射线。166Ta核的晕带是一条耦合性较强的带，建立起的该带能级纲图中包括16条能级和29条射线，每一signature分支有7条E2拉伸跃迁。另外三条带是两条耦合带和一条双退耦带。其中一条耦合带的耦合性较强、位置较高，可能是4准粒子带。 2、计算γ-γ符合矩阵和DCO矩阵开窗谱中峰下面积，得到了166Ta核55条射线在实验中的相对强度Iγ、29条射线的方向关联系数Iγ（35°）/Iγ（75°）和21个核态退激过程的跃迁强度分支比λ等数据。 3、借助模型计算，为实验中发现的4条转动带指定了组态。晕核组态定为9/2[514]p3/2[651]n, Kπ值为6-。另外两条耦合带的组态被定为9/2[514]p3/2[521]n和9/2[514]p3/2[521]n{3/2[651]n}2,退偶带的组态可能是1/2[514]p3/2[651]n。 4、通过分析跃迁能量系统学规律和运用顺排角动量相加性规则指定了166Ta核晕带核态的自旋值，还使用其它方法倾向性地指定了另外三条带的自旋值。 5、提取了一些核态退激过程B（M1）/B（E2）理论值比实验值偏大，指示该带可能存在负γ形变。另外两条耦合带的B（M1）/B（E2）计算值与实验值比较接近，这方面支持我们对其组态的指定。回弯之前的166Ta核晕带B（M1）/B（E2）值与已知的同位素和同中子素奇奇核晕带值相比大许多，我们认为这是组态和形变变化造成的。 6、166Ta和邻核晕带集体转动惯量随转动角频率平方的变化关系显示准质子占据h11/2子壳顶部轨道时顺排发生得较晚，准中子占据i13/2子壳低部轨道时顺排发生得较早。 7、实验结果显示166Ta核的晕带出现signature反转，signature反转点自旋值和反转点之下M1跃迁摆动幅度都与全区规律相符。 我们研究166Ta核的高自旋态能级结构旨在为研究奇奇核signature反转提供新的实验数据，实验研究达到了预期的目的，实验结果证实了在轻Ta奇奇核同位素中也系统地存在signature反转。 在讨论A～160区奇奇核[h11/2]p[i13/2]n带的signature反转机制方面，作者首次利用现有的TRS计算方法系统地考察了该区32个奇奇核该带形变极其随核子数增减的变化趋势，进而通过CSM计算考察了形变对该带signature劈裂的影响。这方面的研究成果主要包括： 1、计算结果显示，该区核芯较容易在γ形变方向受到价核子的形状极化作用，89≤Z≤95时i13/2准中子一般具有正γ形变驱动作用且随着中子数减小此正γ形变驱动作用逐渐增强，67≤Z≤75时h11/2准质子一般具有负γ形变驱动作用且随着质子数增大此负γ形变驱动作用逐渐增强，Z=63和65时h11/2准质子两个signature组态具有不同方向的γ形变驱动作用，总体看h11/2准质子的γ形变驱动作用没有i13/2准中子的强。 2、只考虑ε2和γ形变参量的TSR计算结果显示A～160区中N=89和91奇奇核的[h11/2]p[i13/2]n带有较大的正γ形变，N≥93奇奇核中该带γ形变则较小或为负γ形变。计算出的不同核该带的γ形变值随中子数增加逐渐减小、随质子数变化的规律较复杂且变化幅度没有随中子数变化时那么明显，Z≤67时一些核两signature的形变还有明显的差异。 3、CSM计算表明正γ形变可以导致费米面附近的h11/2准质子轨道signature反转，并且存在正γ形变时ε2形变、ε4形变、质子对力和质子数的不同都对signature反转幅度和反转点对应的角频率都有影响，[h11/2]p[i13/2]n带两个signature组态形变的不同对费米面附近i13/2准中子轨道的位置也有影响。 4、利用从TRS计算出的形变参量所做CSM计算显示，该区部分奇奇核[h11/2]p[i13/2]n带出现signature反转。计算出的signature反转随中子数或质子数变化趋势有些和实验结果相符，也有一些与实验结果不符，对有些实验上发现signature反转的核还计算不出反转。计算结果预言该区一些没有实验数据的奇奇核[h11/2]p[i13/2]n带中也会存在signature反转，这些核是154Eu、162Ta、164Ta和168Re等。 此前对解释A～160区奇奇核signature反转的系统规律时是否必须考虑γ形变还没有定论，本文工作证实了较明显的正γ形变对signature反转起着重要的作用。但是，单纯考虑γ形变并不能完全再现A～160区奇奇核signature反转规律，今后的研究工作还要系统而细致地考虑各方面因素。

Simulation Study of Aggregate Morphologies Formed by ABC Linear Triblock Copolymers in a Selective Solvent Through the Self-Consistent Field Theory

The effect of the hydrophobic properties of blocks B and C on the aggregate morphologies formed by ABC linear triblock copolymers in selective solvent was studied through the self-consistent field theory. Five typical micelles, such as core-shell-corona, hamburger-like, segmented-wormlike, were obtained by changing the hydrophobic properties of blocks B and C. The simulation results indicate that the shape and size of micelle are basically controlled by the hydrophobic degree of the middle block B, whereas the type of micelle is mainly determined by the hydrophobic degree of the end block C.

Effect of Copolymerization Time on the Microstructure and Properties of Polypropylene/Poly(ethylene-co-propylene) In-Reactor Alloys

Three Polypropylene/Poly(ethylene-co-propylene) (PP/EPR) in-reactor alloys produced by a two-stage slurry/gas polymerization had different ethylene contents and mechanical properties, which were achieved by controlling the copolymerization time. The three alloys were fractionated into five fractions via temperature rising dissolution fractionation (TRDF), respectively. The chain structures of the whole samples and their fractions were analyzed using high-temperature gel permeation chromatography (GPC), Fourier transform infrared (FT-IR), C-13 nuclear magnetic resonance (C-13 NMR), and differential scanning calorimetry (DSC) techniques. These three in-reactor alloys mainly contained four portions: ethylenepropylene random copolymer (EPR), ethylene-propylene (EP) segmented and block copolymers, and propylene homopolymer. The increased copolymerization time caused the increased ethylene content of the sample. The weight percent of EPR, EP segmented and block copolymer also became higher.

Study of controllable aggregation morphology of ABA amphiphilic triblock copolymer in dilute solution by changing the solvent property

We have studied, both experimentally and theoretically, the aggregation morphology of the ABA amphiphilic triblock copolymer in dilute solution by changing the solvent property. Experimental results showed that the micellar morphology changed from spheres to rods and then to vesicles by changing the common solvent from N-N-dimethylformamide (DMF) to dioxane and then to tetrahydrofuran (THF). These controllable aggregates were also obtained by Monte Carlo simulation. The simulative results showed that the solvent property is a key factor that determines the copolymer aggregation morphology. The morphology changed from spheres to rods and then to vesicles by increasing the solvent solubility, corresponding to the change of stretched of the copolymer chains in the micellar cores. This result is in good agreement with the experimental one. Moreover, the simulative results revealed that the end-to-end distant of the ABA triblock copolymer in the vesicle was larger than that in the spheres and rods, indicating that the copolymer chains were more stretched in vesicles than in the spheres and rods. Furthermore, we gave the distribution of the fraction of the chain number with the end-to-end distance. The results indicated that the amount of folded chains is almost the same as that of stretched chains in the vesicle. Although most chains were folded, stretched chains could be found in the rod and sphere micelles.

Synthesis and characterization of new carbazole/fluorene-based derivatives for blue-light-emitting devices

2,7-Bis(9-ethylcarbazol-3-yl)-9,9-di(2-ethylhexyl)fluorene and a segmented copolymer composed of the same chromophores alternated with hexamethylene fragments were synthesized. The obtained materials possess good solubility in common organic solvents, high thermal stability with 1% weight loss temperature of 350-370 degrees C, and suitable glass transition temperatures. Both derivatives show blue fluorescence in dilute solutions as well as in solid state, demonstrating that excimers are not formed in the thin films. The fluorescence spectra of the materials do not show any peaks in the long-wavelength region even after annealing at 200 degrees C in air. An organic LED with the configuration of ITO/copolymer/Al generates blue electroluminescence with the maximum peak at 416 nm, rather low turn-on voltage (4.0 V), and brightness of about 400 cd/m(2). The heterostructure device based on model derivative emitted stable blue light with low operation voltage (100 cd/m(2) at similar to 11 V) and demonstrated luminescence efficiency of 0.8 cd/A.